Опыт Франка и Герца. Изотов В.В - 7 стр.

(раскаленная нить, потеряв электроны становится положительно заряженной и
стремится вернуть обратно покинувшие ее электроны). Таким образом
электронное облако становится неким препятствием для вылетающих
электронов, но по мере роста ускоряющей разности потенциалов Vy
электронное облако сжимается до размеров катода (уменьшается радиус
объемного заряда облака) и все электроны достигают анода.
        Плавный переход на кривой к току насыщения связан также и с тем, что
вдоль нити накала происходит заметное падение напряжения, поэтому на
разных участках ее действующее ускоряющее напряжение Vу разное.
        Характеристика задержки. Представляет интерес найти закон
распределения по энергиям f(E) электронов, покидающих катод. Это можно
сделать, получив, так называемую, вольтамперную характеристику задержки
iA(Vз), т.е. сняв зависимость анодного тока от напряжения задержки при
постоянном значении Vу.
        Установив небольшое значение ускоряющего напряжения (в данном
случае Vy является параметром) и изменяя Vз, получим изображенную на рис.4
кривую. Область плато тока (незаштрихованная область) указывает на то, что
задерживающей разности




 Рис.4 Вольтамперная характеристика задержки iA=f(Vз) вакуумной лампы и ее
                               производная.

потенциалов недостаточно для того, чтобы электроны, затормозившись, не
дошли до анода. В заштрихованной области ток начинает падать, вначале
задерживаются самые медленные электроны, а в конце, где ток падает до нуля,-
самые быстрые.
       Таким образом по этой части характеристики видно, что к аноду
электроны приходят с разными энергиями. Поскольку функция распределения
есть число частиц ΔN заданной энергии E, приходящихся на интервал энергии
ΔE (от E до E+ΔE), или, другими словами, есть производная dN/dE, то для того,


                                      7