ВУЗ:
Составители:
16
II.2.2. Бескомпьютерный вариант установки.
Бескомпьютерный вариант установки демонстрирует всю
информационную часть эксперимента в окне индикатора выносного блока. Это
такие величины, как полное число частиц N, время экспозиции t и др.
Всю вычислительно-графическую часть работы обучающийся проводит
«вручную».
По существу содержание описания бескомпьютерного варианта мало чем
отличается от компьютерного, однако для удобства чтения мы
приведем текст
полностью.
II.2.2.1 Эксперимент.
Главная задача состоит в определении углового распределения
рассеянных α-частиц.
Из формул (2) и (3) гл.I следует, что для измерения дифференциального
сечения рассеяния необходимо:
1. измерить величины:
dA - число рассеянных частиц, зарегистрированных в единицу времени
детектором под углом рассеяния θ; (dA=dN/t – интенсивность излучения, dN
– полное число частиц, попавших в детектор за время t),
j - плотность потока
частиц прямого пучка, т.е. частиц, зарегистрированных
детектором без мишени ( j=N/(t⋅S
m
) , где N – число частиц в прямом пучке,
S
m
– площадь отверстия коллиматора, определяющего сечение пучка, t –
время измерения),
2. рассчитать величины:
n - число рассеивающих ядер мишени, находящихся на пути α-частиц
(формула (4));
dΩ - элемент телесного угла, занимаемого детектором (формула (5)).
Параметры установки:
1.
Источник α-частиц:
Pu
238
. Е=5,48 МэВ с интенсивностью счета под прямым пучком ∼10
5
-10
6
имп/с.
2.
Мишень. Золотая фольга толщиной L=1 мкм и плотностью ρ=19,3 г/см
3
.
Число Авогадро N
A
=6,022 10
23
моль
-1
, Атомный вес золота A
Au
=197,2. Заряд
ядра золота Z
Au
=79.
3.
Пучок. Диаметр D
n
= 0,4 см.
4.
Детектор. Диаметр D
д
= 0,5 см; расстояние от центра мишени до детектора R
= 12 см.
5.
Давление в камере рассеяния P~ 1 мм рт столба.
При проведении эксперимента следует помнить, что с ростом угла рассеяния
уменьшается число рассеянных частиц под заданным углом. Поскольку
точность эксперимента желательно поддерживать на одном и том же уровне, то
необходимо увеличивать время экспозиции.
Время экспозиции.
16 II.2.2. Бескомпьютерный вариант установки. Бескомпьютерный вариант установки демонстрирует всю информационную часть эксперимента в окне индикатора выносного блока. Это такие величины, как полное число частиц N, время экспозиции t и др. Всю вычислительно-графическую часть работы обучающийся проводит «вручную». По существу содержание описания бескомпьютерного варианта мало чем отличается от компьютерного, однако для удобства чтения мы приведем текст полностью. II.2.2.1 Эксперимент. Главная задача состоит в определении углового распределения рассеянных α-частиц. Из формул (2) и (3) гл.I следует, что для измерения дифференциального сечения рассеяния необходимо: 1. измерить величины: dA - число рассеянных частиц, зарегистрированных в единицу времени детектором под углом рассеяния θ; (dA=dN/t – интенсивность излучения, dN – полное число частиц, попавших в детектор за время t), j - плотность потока частиц прямого пучка, т.е. частиц, зарегистрированных детектором без мишени ( j=N/(t⋅Sm) , где N – число частиц в прямом пучке, Sm – площадь отверстия коллиматора, определяющего сечение пучка, t – время измерения), 2. рассчитать величины: n - число рассеивающих ядер мишени, находящихся на пути α-частиц (формула (4)); dΩ - элемент телесного угла, занимаемого детектором (формула (5)). Параметры установки: 1. Источник α-частиц: Pu238. Е=5,48 МэВ с интенсивностью счета под прямым пучком ∼105-106 имп/с. 2. Мишень. Золотая фольга толщиной L=1 мкм и плотностью ρ=19,3 г/см3. Число Авогадро NA=6,022 1023 моль-1, Атомный вес золота AAu=197,2. Заряд ядра золота ZAu=79. 3. Пучок. Диаметр Dn = 0,4 см. 4. Детектор. Диаметр Dд = 0,5 см; расстояние от центра мишени до детектора R = 12 см. 5. Давление в камере рассеяния P~ 1 мм рт столба. При проведении эксперимента следует помнить, что с ростом угла рассеяния уменьшается число рассеянных частиц под заданным углом. Поскольку точность эксперимента желательно поддерживать на одном и том же уровне, то необходимо увеличивать время экспозиции. Время экспозиции.