Изучение токопереноса в плазме тлеющего разряда. - 7 стр.

                                                  eEτ
                                                      << V ,                       (13)
                                                   m

                т.е. поле должно быть достаточно слабым, а частота столкновений –
                большой. В проводниках, где плотность рассеивающих ионов очень велика,
                неравенство (12) с большим запасом выполняется для любых реальных
                значений поля, однако в газах и плазме, где плотность частиц существенно
                меньше, оно нарушается при больших полях. Это приводит к тому, что закон
                Ома перестает выполняться, электроны под действием элекрического поля
                переходят в режим непрерывного ускорения, происходит лавинная
                ионизация и пробой в газе или возникает пучок «убегающих» электронов в
                плазме.
                      3. В случае, когда на электроны действует сила F неэлектрического
                происхождения, при выполнении указанных приближений справедлив аналог
                закона Ома вида (8), где поле E заменяется «напряженностью» F/e.
                      Итак, протекание тока в проводниках и, при некоторых условиях, в
                плазме и газе, определяется трением переносящих ток электронов об ионы
                или нейтральные атомы. Вследствие этого, движение электрона в поле E под
                действием силы F = eE оказывается не равноускоренным, а равномерным и
                пропорциональной полю оказывается скорость, а не ускорение. Подобным
                образом, протекание тока в электролитах определяется ионным трением.




PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com