Концепции современного естествознания. Жереб В.П - 115 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СибГАУ | Красноярск

Составители: 

Рубрика: 

114
кальная энтропия s для единицы объема ρs зависит от термодинами-
ческих параметров a
i
(
r
,τ) и при необратимом процессе в адиабатиче-
ской системе скорость ее возрастания (производство энтропии) опре-
деляется формулой
.
i
i
i
d s s
d

(13.2)
Анализируя выражение (13.2) и выделяя величину
(термодинамическая сила) и величину (термодинамический
поток), получим
.
ii
i
IX
(13.3)
Необратимость термодинамического потока приводит к необра-
тимости возрастания энтропии при изменении локальных макроско-
пических параметров.
13.2. СОСТОЯНИЯ «ВБЛИЗИ» И «ВДАЛИ» ОТ РАВНОВЕСИЯ.
ЛИНЕЙНАЯ И НЕЛИНЕЙНАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
НЕРАВНОВЕСНЫХ ПРОЦЕССОВ
В зависимости от степени удаления термодинамической систе-
мы от состояния равновесия в ней будут наблюдаться различные яв-
ления и использоваться разные приближения для их описания. Нерав-
новесные состояния «вблизи» и «вдали» от состояния равновесия бы-
ли выделены И. Пригожиным. Для понимания различий в природе их
описания рассмотрим увеличенный в масштабе фрагмент зависимо-
сти энергии Гиббса системы от положения ее по отношению к со-
стоянию равновесия (рис. 13.2). «Вблизи» от состояния равновесия
наблюдается близкая к линейной связь роста энергии Гиббса от вели-
чины удаления системы ∆Х от состояния равновесия:
G = K· |∆Х|. (13.4)
В этой области будет наблюдаться линейная связь причины и
следствия и для описания неравновесных процессов может быть ис-
пользована линейная неравновесная термодинамика. Это характерно
для явлений переноса вещества и энергии, аналогичных закону теп-
лопроводности Фурье (9.1), в котором поток теплоты как следст-

Страницы