Электромеханика. Жесткова Ю.Е - 37 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

0
I
F
C
l
Iw
+
0
+0
Поле посто
я
ного тока
Поле пере
м
ного тока
Рисунок 1.38
Допустим, что активное сечение F
c
стержней и ярм магнитной системы
реактора одинаково; тогда согласно закону полного тока
IW
B
Hl 2
0
==
μμ
, (1.23)
где В – магнитная индукция; l – средняя длина силовой линии поля.
Электродвижущая сила самоиндукции
BfWFE
0
44,4
=
. (1.24)
Из последних двух равенств найдем значение индуктивного сопротив-
ления реактора:
l
FW
I
E
X
c
L
0
2
μμω
⋅=
(1.25)
а реактивная мощность, отнесенная к 1
см
3
сердечника (1=
c
F , 1
=
l
):
[
]
3
0
2
1
мcBA
fB
EIq
μμ
π
== (1.26)
Формула (1.26) показывает, что выполнение реактора с замкнутой маг-
нитной системой нецелесообразно, так как даже при максимальной индук-
ции, реактивная мощность, приходящаяся на 1
см
3
мала.
По этой причине на практике наиболее широкое применение получили
реакторы с линейными характеристиками, имеющие в магнитной цепи «воз-
душные» зазоры (рис. 1.38,
б). Для таких систем можно считать
IW
B
H 2
0
=δΣ
μ
=δΣ
δ
и
δ
δ
=
BfWFE 44,4 . (1.27)
откуда находим реактивную мощность реактора:
0
1
μ
δ
Σ
==
δδ
FfB
EIq
. (1.28) 
   I
                                                                        Поле постоя
                                                                        ного тока


             FC       l
                                0      +                   0    +       Поле перем
         0           Iw                                                 ного тока




                                    Рисунок 1.38

      Допустим, что активное сечение Fc стержней и ярм магнитной системы
реактора одинаково; тогда согласно закону полного тока
                                    B
                             Hl =      = 2 IW ,                    (1.23)
                                     μ0 μ
где В – магнитная индукция; l – средняя длина силовой линии поля.
      Электродвижущая сила самоиндукции
                              E = 4,44 fWF0 B .                            (1.24)
     Из последних двух равенств найдем значение индуктивного сопротив-
ления реактора:
                                    E ωW 2 Fc μμ 0
                              XL = ⋅                                      (1.25)
                                    I       l
       а реактивная мощность, отнесенная к 1 см3 сердечника ( Fc = 1 , l = 1 ):

                               q1 = EI =
                                           πfB 2
                                           μμ 0
                                                [BA cм 3   ]               (1.26)

      Формула (1.26) показывает, что выполнение реактора с замкнутой маг-
нитной системой нецелесообразно, так как даже при максимальной индук-
ции, реактивная мощность, приходящаяся на 1 см3 мала.
      По этой причине на практике наиболее широкое применение получили
реакторы с линейными характеристиками, имеющие в магнитной цепи «воз-
душные» зазоры (рис. 1.38, б). Для таких систем можно считать
                        B
                  HΣδ = δ Σδ = 2 IW и E = 4,44 fWFδ Bδ .           (1.27)
                        μ0
       откуда находим реактивную мощность реактора:
                                       πfBδ Fδ Σδ
                             q1 = EI =            .                        (1.28)
                                          μ0

Страницы