Гидравлический расчет простого напорного трубопровода. Жуков Н.П. - 7 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

ξ+λ+α
ϑ
=
∑
=
k
i
i
i
i
ik
i
d
l
g
H
1
2
2
, (7)
где
−α
k
коэффициент Кориолиса для выбранного конечного характерного сечения трубопровода.
В случае истечения жидкости из большого резервуара через трубопровод в атмосферу уравнение
Бернулли имеет вид [3]:
п
k
k
h
g
H
Σ∆+
ϑ
α=
2
2
, (8)
где
H
– располагаемый напор трубопровода, определяемый высотой пьезометрического уровня в резер-
вуаре-питателе над центром выходного сечения трубопровод;
g
k
k
2
2
ϑ
α
– скоростной напор в выходном
(конечном) сечении.
Так как потеря напора при выходе потока из трубопровода в данном случае отсутствует, уравнение
(8) при подстановке в него выражений потерь преобразуется в уравнение (7). Следовательно, приведён-
ные расчётные зависимости являются общими для трубопроводов с истечением жидкости, как под уро-
вень, так и в атмосферу.
Если известна величина располагаемого напора, то расчётное уравнение простого напорного трубо-
провода может быть преобразовано относительно скорости движения жидкости, в результате чего урав-
нение будет иметь вид, м/с:
∑
=
ξ+λ+α
=ϑ
k
i
i
i
i
ik
i
d
l
gH
1
)(
2
. (9)
I. Определение расхода жидкости
Задача по определению расхода жидкости в трубопроводе является наиболее сложной, так как в рас-
чётное уравнение (7) входит коэффициент λ, величина которого зависит от режима течения жидкости.
Данная задача решается методами последовательного приближения. Наиболее часто применяются два
из них:
I-1. Определение расхода жидкости методом задавания области гидравлического сопротивле-
ния (зоны сопротивления).
Вычисление расхода в первом приближении рекомендуется производить исходя из допущения, что
на всех участках трубопровода имеет место квадратичная область гидравлического сопротивления. Ис-
ходя из этого предположения, рассчитывают коэффициенты λ. Для проверки правильности такого
предположения после первого приближения на каждом участке определяют режимы течения жидкости
(вычисляют числа Рейнольдса Re) и сравнивают их с граничными значениями (табл. 1).
Таблица I
Зоны
сопротивления
Граничные условия
Расчётные формулы
по определению
λ
Ламинарного режима те-
чения
2320Re
≤
Re
64
=λ
Гладкостенного сколь-
жения
∆
≤≤
d
56Re2320
4
Re
32,0
=λ
Доквадратичного
режима течения
∆
≤≤
∆
dd
500Re56
25,0
Re
68
11,0
∆
+=λ
d
Квадратичного
режима течения
∆
>
d
500Re
25,0
11,0
∆
=λ
d
Если для каждого участка трубопровода соблюдены условия существования квадратичной области,
расчёт на этом заканчивается. При несоблюдении данного условия на одном или нескольких участках

Страницы