Охрана окружающей среды в теплоэнергетике. Жуков Н.П - 14 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

12
Зависимости (1) – (3) справедливы для осаждающихся одиночных
сферических частиц диаметром
ч
d
.
При ламинарном осаждении (
2Re
ос
<
) для одиночной сфериче-
ской частицы (принимая движение мелких частиц с
1,0
ч
<
d
мм рав-
номерным) скорость осаждения рассчитывают по формуле
( )
µ
−
=
18
ρρ
жч
2
ч
ос
Rgd
w
, (4)
где
(
)
с
µ
µϕ−
=
1
R
;
ϕ
– концентрация взвешенных частиц;
c
µ
и
µ
– ди-
намическая вязкость системы и воды, соответственно, Па⋅с.
Зависимость (4) носит название формулы Стокса. Она справедли-
ва для гидродинамической области чисел Рейнольдса (
2Re10
ос
4
<<
−
).
Если частицы имеют несферическую форму, то пользоваться за-
висимостью (4) для расчёта w
ос
нельзя.
В общем случае для определения Re можно использовать крите-
риальную зависимость
(
)
ζ,ArRe
f
=
, (5)
где Ar − критерий Архимеда:
( )
жч
2
ж
3
ч
ρρ
µ
ρ
Ar −=
gd
. (6)
Согласно методу, предложенному П.В. Лященко, зависимость (2)
подставим в уравнение (4), который примет следующий вид:
18
Ar
Re =
. (7)
При этом критическое значение числа Архимеда, ограничиваю-
щее существование ламинарного режима, будет Ar ≤ 36. В переходной
области зависимость (7) принимает вид
0,175
Ar152,0Re =
. (8)
Осаждение в переходной области ограничивается изменениями
критерия Архимеда в пределах 36 < Ar < 83 000. При развитом турбу-
лентном осаждении
Ar74,1Re =
. (9)

Страницы