Охрана окружающей среды в теплоэнергетике. Жуков Н.П - 43 стр.

UptoLike

41
,
ρ
6
ч
3
g
d
G
π
=
(1)
,
ρ
6
c
3
g
d
A
π
=
(2)
,
2
c
2
dWP ρψ=
(3)
где ρ
ч
и ρ
с
соответственно плотности частицы и среды, кг/м
3
; W
скорость потока, м/с; ψ коэффициент, зависящий от режима течения
среды; gускорение свободного падения, м/с
2
.
Если
PAG
>
, то частица опускается вниз; если
PAG
<
, час-
тица уносится потоком вверх. При
PAG
=
, когда все силы, дейст-
вующие на частицу, уравновешены, частица находится в потоке во
взвешенном состоянии, «витает» в нём. Для газа можно пренебречь
архимедовой силой, тогда
PAG
. Скорость среды, при которой
достигается такое взвешенное состояние частицы, называют скоро-
стью витания W
вит
. При некоторой скорости среды, называемой скоро-
стью уноса W
у
, взвешенный слой разрушается твёрдые частицы уно-
сятся из аппарата потоком среды (возникает их пневмотранспорт).
Следует отметить, что под скоростью движения псевдоожижающего
агента (среды) имеют в виду фиктивную скорость W
ф
, т.е. скорость среды,
отнесенную к полному поперечному сечению пустого аппарата:
,
ф
f
V
W =
(4)
где V объёмный расход газа (жидкости), м
3
/с; f площадь попереч-
ного сечения аппарата, м
2
.
В действительности скорость W в промежутках между частицами
слоя, измерить которую трудно, всегда будет больше фиктивной.
Если, увеличивая постепенно расход газа, измерять дифференци-
альным манометром падение давления газа (рис. 2), т.е. измерять гид-
равлическое сопротивление слоя
сл
p
от фиктивной скорости газа W
ф
,
то график будет иметь вид, показанный на рис. 3, из которого видно,
что в области существования взвешенного слоя, начиная от критиче-
ской скорости газа W
кр
, до скорости уноса W
ун
, значение
сл
p
будет
постоянным. Когда все частицы слоя перешли во взвешенное состоя-
ние, давление газа перед слоем должно уравновешивать вес частиц,
приходящихся на единицу площади поперечного сечения аппарата f:
,
сл
сл
f
G
p =
(5)
где G
сл
вес всех частиц слоя, Н.