Составители:
Рубрика:
16
в нем х на h) выражению (30), а выражение (25) (заменив в нем х на h) –
выражению (31). В результате получаются следующие два уравнения:
B exp (–αh) exp (–j β z) = (a / (a + b)) A sin (k
0
h);
–j(ωε
0
/α) B exp (–α h) exp (–j β z) = – j (1/Z
0
) A cos (k
0
h).
Поделив почленно первое уравнение на второе, получим
j α / (ωε
0
) = j (a / (a + b)) Z
0
tg (k
0
h).
Отсюда
α = (a / (a + b)) ωε
0
Z
0
tg (k
0
h) = (a / (a + b)) k
0
tg (k
0
h).
Выразив k
0
через λ
0
[см. выражение (7)], получаем формулу для тео-
ретического определения поперечного коэффициента затухания повер-
хностной волны, распространяющейся вдоль гребенчатой структуры
α = (2π / λ
0
) (a / (a + b)) tg (2π h / λ
0
). (32)
Формулу для теоретического определения ξ получим из выражений
(9), (4) и (32)
2
22 2
00 0 0 0
= / = / 1 ( / ) 1 (( /( )) ( )) .kk k k aabtgkhξβ +α = +α = + +
Раскрыв значение k
0
[см. выражение (7)], имеем
2
0
1((/( )) (2 / )).aa btg hξ= + + π λ
(33)
В заключение вычислим поверхностный импеданс на поверхности S
(плоскость х = h)
()
пов пов к к
пов
/
//
.
zy zy
j
ZE H EH
xh
xh
=α ωε
=
=
=
Он не равен нулю и имеет чисто реактивный характер [см. выраже-
ния (24), (25), (30), (31) и (32)].
1.8. Использование медленных волн в устройствах СВЧ
Медленные волны широко используются в электронных прибо-
рах СВЧ. Дело в том, что эффективное взаимодействие потока
электронов с электромагнитным полем может быть получено толь-
ко в случае, когда скорость движения электронов и фазовая ско-
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 16
- 17
- 18
- 19
- 20
- …
- следующая ›
- последняя »
