Исследование поверхностных волн, распространяющихся вдоль плоских замедляющих систем. Калашников В.С. - 4 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПб ГУАП | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

2
му сферы, цилиндрических волн – форму боковой поверхности цилин-
дра, а плоских волн – форму плоскости.
По третьему признаку различают однородные и неоднородные вол-
ны. Волна называется однородной, если амплитуды векторов E и H этой
волны в фиксированный момент времени одинаковы во всех точках ее
фазового фронта, и неоднородной, если амплитуды векторов E и H за-
висят от координат точки, расположенной на поверхности фазового
фронта волны.
По четвертому признаку различают быстрые, обыкновенные и мед-
ленные волны. Фазовая скорость V
ф
быстрых волн, распространяющихся
в какой-либо среде, больше, чем скорость света V в этой среде (V
ф
> V).
Фазовая скорость обыкновенных волн, распространяющихся в какой-либо
среде, равна скорости света в этой среде (V
ф
= V). Фазовая скорость
медленных волн, распространяющихся в какой-либо среде, меньше, чем
скорость света в этой среде (V
ф
< V). Количественной мерой данного
признака служит коэффициент замедления волны ξ, равный отноше-
нию скорости света к фазовой скорости волны (ξ = V/V
ф
). Для быстрых
волн ξ < 1, для обыкновенных волн ξ = 1, а для медленных волн ξ > 1.
Напомним, что
аа 00
1/ 1/ ,VC=ε
µ
=ε
µ
ε
µ
=ε
µ
где ε
а
= ε⋅ε
0
– абсолютная диэ-
лектрическая проницаемость среды; ε – относительная диэлектрическая
проницаемость среды; ε
0
= 10
–9
/36π – диэлектрическая постоянная, Ф/м;
µ
а
= µ⋅µ
0
– абсолютная магнитная проницаемость среды; µ – относитель-
ная магнитная проницаемость среды; µ
0
= 4π ⋅10
–7
– магнитная постоян-
ная, Г/м;
8
00
1/ 3 10C =ε
µ
=⋅
м/с – скорость света в вакууме (в воздухе).
Для немагнитных сред µ = 1, а
/VC=ε
.
По пятому признаку различают линейно-поляризованные волны,
волны с вращающейся круговой поляризацией и волны с вращающейся
эллиптической поляризацией.
В линейно-поляризванной волне вектор E с течением времени остает-
ся параллельным некоторой неподвижной прямой. За промежуток време-
ни, равный периоду колебаний, направление вектора E дважды скачком
изменяется на 180°, а его величина плавно изменяется от максимального
до нулевого значения, проходя нулевое значение дважды. Конец вектора
E линейно-поляризованной волны за период колебаний прочерчивает
отрезок прямой линии (годографом вектора E является прямая линия).

Страницы