Составители:
электромагнитной волны, возбуждающей этот ток, и связан с ней следующим
соотношением :
δ=n×H
τ
, (6.65)
где n - внешняя нормаль к поверхности идеального проводника.
Для волны Н
10
касательными к стенкам волновода составляющими
вектора Н являются :
• для верхней и нижней стенок – составляющие Н
x
и Н
z
при y = 0
и y = b ;
• для боковых стенок - составляющая Н
z
при x = 0 и x = a .
В результате, мгновенная (для момента времени t = t
1
) картина силовых
линий векторов плотности токов проводимости, текущих по внутренним
поверхностям стенок волновода, будет иметь вид, изображенный на рис.6.7.
Важно отметить, что в локальных областях, расположенных в центре волновода
на расстоянии Λ/2 друг от друга, из которых исходят (или в которые входят)
силовые линии токов проводимости, эти силовые линии замыкаются силовыми
линиями токов смещения δ
см
(напомним , чтоδ
см
= ∂Е /∂ t). Для того, чтобы
не загромождать рис 6.7, на нем изображены только те силовые линии токов
смещения, которые находятся в плоскости поперечного сечения 44.
Рис.6.7. Силовые линии токов проводимости, текущих по стенкам
прямоугольного волновода, в котором распространяется волна Н
10
Знание картины силовых линий токов проводимости необходимо для
решения задачи размещения излучающих или неизлучающих щелей на стенках
волновода. Излучающими являются щели, прорезанные перпендикулярно
силовым линиям токов проводимости, а неизлучающими – параллельно этим
силовым линиям. Следовательно, если в волноводе распространяется волна Н
10
,
70
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 68
- 69
- 70
- 71
- 72
- …
- следующая ›
- последняя »
