Составители:
Рубрика:
28
На рис. 6, а, б, в изображены силовые линии вектора
H
волны Н
10
в
плоскостях 11, 22 и 33 для момента времени t = t
1
. На рис. 6, г, д приве-
дены зависимости составляющей H
x
(x,z,t) от координаты z в пл.22 и
составляющей H
z
(x,z,t) от координаты z в плоскости y0z для момента
времени t
1
. На рис. 6, е, ж приведены зависимости амплитуд Н
x
(x) и
Н
z
(x) от координаты x в поперечных плоскостях 11 и 44 соответственно.
4.5. Распределение токов проводимости по стенкам волновода,
в котором распространяется волна Н
10
Познакомимся со структурой токов проводимости, возбуждаемых
волной Н
10
на внутренних поверхностях стенок волновода (напомним,
что стенки волновода считаются идеально проводящими и по ним мо-
гут течь только поверхностные токи).
Как известно, вектор плотности поверхностного тока (
пов
δ
), воз-
буждаемого в идеальном проводнике, перпендикулярен касательной со-
ставляющей вектора напряженности магнитного поля (
H
τ
) электромаг-
нитной волны, возбуждающей этот ток, и связан с ней следующим со-
отношением:
пов
δ
=
n
×
H
τ
, (65)
где
n
– внешняя нормаль к поверхности идеального проводника.
Для волны Н
10
касательными к стенкам волновода составляющими
вектора
H
являются:
– для верхней и нижней стенок – составляющие Н
x
и Н
z
при y = 0
и y = b;
– для боковых стенок – составляющая Н
z
при x = 0 и x = a.
В результате, мгновенная (для
момента времени t = t
1
) картина си-
ловых линий векторов плотности
токов проводимости, текущих по
внутренним поверхностям стенок
волновода, будет иметь вид, изоб-
раженный на рис. 7. Важно отме-
тить, что в локальных областях, рас-
положенных в центре волновода на
расстоянии Λ/2 друг от друга, из ко-
торых исходят (или в которые вхо-
λ/2
пл.44
см
δ
пр
δ
пр
δ
Рис. 7. Силовые линии токов
проводимости, текущих по стенкам
прямоугольного волновода, в котором
распространяется волна Н
10
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 26
- 27
- 28
- 29
- 30
- …
- следующая ›
- последняя »
