ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
пульсирующего поля (см. рис. 15). Действительно, если косинусоидальную функцию выразить через экспоненциальную в
виде
,
2
cos
tjtj
ee
t
ω−ω
+
=ω
то магнитная индукция запишется как
,
2
2
tj
m
tj
m
e
B
e
B
B
ω−ω
+=
где
tj
e
ω
– единичный вектор, вращающийся с угловой скоростью ω в положительном направлении (против движения
часовой стрелки); вектор с отрицательным показателем вращается в противоположную сторону.
Расположим три одинаковые катушки таким образом, чтобы их оси были сдвинуты друг относительно друга в
пространстве на угол 120°
(рис. 16,
а
) и подключим эти катушки к симметричной трёхфазной цепи. Тогда через катушки
будут протекать токи
;cos
tIi
mA
ω=
π
−ω=
3
2
cos
tIi
mB
;
.
3
4
cos
π
−ω=
tIi
mC
Рис. 16
Направлениям
токов
i
A
,
i
B
,
i
C
,
обозначенным
на
рис
. 16,
а
с
помощью
точек
и
крестиков
,
соответствуют
по
правилу
буравчика
указанные
стрелками
направления
магнитных
потоков
(
векторов
индукций
).
При
пропорциональной
зависимости
индукции
от
токов
мгновенные
значения
индукций
фаз
выразятся
следующим
образом
:
tBB
mA
ω= cos
;
π
−ω=
3
2
cos
tBB
mB
;
π
−ω=
3
4
cos
tBB
mC
,
где
В
т
–
амплитуда
индукции
на
оси
каждой
из
катушек
.
Заменяя
косинусоидальные
функции
на
экспоненциальные
,
получим
(
)
tjtj
m
A
ee
B
B
ω−ω
+=
2
;
+=
π
−ω−
π
−ω
3
2
3
2
2
tjtj
m
B
ee
B
B
;
+=
π
−ω−
π
−ω
3
4
3
4
2
tjtj
m
С
ee
B
B
. (7)
Каждое
из
уравнений
системы
(7)
выражает
собой
пульсирующее
магнитное
поле
.
Чтобы
осуществить
направление
этих
полей
в
соответствии
с
рис
. 16,
а
,
достаточно
представить
индукции
В
В
и
В
С
в
комплексной
форме
:
3
2
π
−
=
j
BB
eBB
;
.
3
2
π
=
j
CC
eBB
(8)
Тогда
,
с
учётом
(7)
и
(8),
получим
B
A
B
B
B
C
i
A
i
B
i
C
+1
+j
–j
B
&
B
&
−
0
=
ω
t
4
π
=ω
t
2
π
=ω
t
4
3
π
=ω
t
π
=
ω
t
4
5
π
=ω
t
2
3π
=ω
t
4
7
π
=ω
t
а
)
б
)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 14
- 15
- 16
- 17
- 18
- …
- следующая ›
- последняя »
