Составители:
Рубрика:
44
Поскольку разность хода
z∆2 изменяется по гармоническому (а значит, нелинейному)
закону, то сигнал имеет частотно-модулированный (FM) характер. Его мгновенная частота
s
f ,
определяемая как скорость изменения полной фазы сигнала
)(t
Φ
, также изменяется по
гармоническому закону
dt
d
tffltflz
dt
d
dt
td
tf
s
α
π
λ
π
απ
λ
π
λ
π
ππ
+=
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
++∆=
Φ
= )2cos(
4
)2sin(2
2
2
2
2
1
)(
2
1
)(
000
0
00
0
0
0
. (21)
Из (21) следует, что частота сигнала )(
tf
s
изменяется от 0 до
max
s
f . При этом максимальная
частота
max
s
f , равная
00
0
max
4
flf
s
λ
π
=
, (22)
прямо пропорциональна амплитуде
0
l и частоте
0
f колебаний зеркала интерферометра.
Положение максимума огибающей сигнала интерферометра
)(
~
tU
ph
на временной
осциллограмме, как это следует из (20), определяется величиной начальной разности хода
0
2 z
∆
.
Эту величину в интерферометре можно изменять путем плавного смещения другого, не
сканирующего, зеркала М1 с помощью прецизионного столика с микрометрическим винтом МТ
(рис. 8). На рис. 9 представлено несколько осциллограмм корреляционных сигналов
интерферометра, рассчитанных по формуле (20) при различных значениях
0
2 z∆ . Частота сигнала
s
f , в пределах его длительности, в наименьшей степени изменяется при 0
0
≈∆z (рис. 9-(1)). В
наибольшей степени частотная модуляция сигнала наблюдается при
00
lz =∆ , когда максимум
корреляционного сигнала возникает в момент остановки сканирующего зеркала М2.
U
ph
2z
∆
0
t
2z=2
∆
00
l
(1) (2)
(3)
Рис. 9 Корреляционный сигнал интерферометра при различных начальных
разностях хода
0
2 z∆
: 1)
02
0
≈
∆
z
; 2)
00
2 lz
≈
∆
; 3)
00
22 lz ≈
∆
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 42
- 43
- 44
- 45
- 46
- …
- следующая ›
- последняя »
