Лабораторный практикум по общей физике. Оптика. Карпов А.В - 4 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МУПОЧ «Дубна» | Дубна

Составители: 

Рубрика: 

ϕϕ
′
=
(1.1)
4. Закон преломления света (закон Снеллиуса). Преломленный луч лежит в плоскости падения
(см. рис.1.3) причем отношение синуса угла падения
ϕ
к синусу угла преломления
ψ
для
рассматриваемых сред зависит только от длины световой волны, но не зависит от угла падения:
12
sin
sin
n
ϕ
ψ
=
(1.2)
12
n – относительный коэффициент преломления или коэффициент преломления второй среды
относительно первой.
Рис. 1.2. Рис. 1.3.
ϕ
ψ
n
1
n
2
Учитывая, что
12 2 1
nnn= можно записать:
12
sin sinnn
ψ
=
(1.3)
Для обширной области явлений, наблюдаемых в обычных оптических приборах, все законы
соблюдаются достаточно строго. Поэтому в практически важном разделе оптики - учении об
оптических инструментах – эти законы могут считаться вполне приемлемыми [1,2,3,4].
Идеальной оптической системой [3] называют систему, в которой сохраняется гомоцентричность
пучков и изображение геометрически подобно предмету.
Оптическая система обладает осью симметрии называемой главной оптической осью ( на
рис. 1.4) и поверхностями, ограничивающими оптическую систему (ММ и NN на рис. 1.4). Луч –
входящий луч, параллельный оптической оси. Луч – выходящий из системы (рис. 1.4) проходит
точку . Точка – задний фокус системы. Плоскость перпендикулярная оптической оси и
проходящая через точку – фокальная плоскость. Точка – передний фокус. Исходящие из нее лучи
в пространстве изображений параллельны между собой. Плоскости и – называются главными
плоскостями, точки и – главными точками системы.
12
OO
11
AB
22
CD
2
F
2
F
12
OO
2
F
1
F
1
P
2
P
1
H
2
H
Расстояния от главных точек до фокусов называются фокусными расстояниями:
111
f
HF
=
,
222
f
HF= . Если среда одна и та же
12
f
ff==.
4
                                                   ϕ = ϕ′                              (1.1)
      4. Закон преломления света (закон Снеллиуса). Преломленный луч лежит в плоскости падения
(см. рис.1.3) причем отношение синуса угла падения ϕ к синусу угла преломления ψ               для
рассматриваемых сред зависит только от длины световой волны, но не зависит от угла падения:
                                                 sin ϕ
                                                       = n 12                          (1.2)
                                                 sinψ
n 12 – относительный коэффициент преломления или коэффициент преломления второй среды
относительно первой.


                                                                   ϕ           n1



                                                                               n2
                                                                        ψ
                     Рис. 1.2.                                     Рис. 1.3.
      Учитывая, что n12 = n2 n1 можно записать:

                                             n1 sin ϕ = n 2 sinψ                       (1.3)
      Для обширной области явлений, наблюдаемых в обычных оптических приборах, все законы
соблюдаются достаточно строго. Поэтому в практически важном разделе оптики - учении об
оптических инструментах – эти законы могут считаться вполне приемлемыми [1,2,3,4].
      Идеальной оптической системой [3] называют систему, в которой сохраняется гомоцентричность
пучков и изображение геометрически подобно предмету.
      Оптическая система обладает осью симметрии называемой главной оптической осью ( O1O2 на

рис. 1.4) и поверхностями, ограничивающими оптическую систему (ММ и NN на рис. 1.4). Луч A1 B1 –

входящий луч, параллельный оптической оси. Луч C2 D2 – выходящий из системы (рис. 1.4) проходит

точку F2 . Точка F2 – задний фокус системы. Плоскость перпендикулярная оптической оси O1O2 и

проходящая через точку F2 – фокальная плоскость. Точка F1 – передний фокус. Исходящие из нее лучи

в пространстве изображений параллельны между собой. Плоскости P1 и P2 – называются главными

плоскостями, точки H1 и H 2 – главными точками системы.

      Расстояния от главных точек до фокусов называются фокусными расстояниями: f1 = H1 F1 ,

f 2 = H 2 F2 . Если среда одна и та же f = f1 = f 2 .




                                                            4

Страницы