Лабораторный практикум по общей физике. Оптика. Карпов А.В - 63 стр.

лучу лазера. Экран наблюдения Э находится в фокальной плоскости линзы Л, на расстоянии L от
пластины. Плоскость экрана параллельна плоскости пластины П.




                                        Рис. 1. Схема опыта.


       Итак, на экран падают две сферические волны, возникающие при отражении от передней и
задней поверхности пластины. Разница между радиусами ΔR этих двух сферических волн в точке
наблюдения P определяется толщиной пластины h и коэффициентом преломления материала п.
Интерференционная картина имеет вид концентрических темных и светлых колец (см. рис. 2).
       Для описания картины интерференции определим радиусы колец в картине. Ход лучей при
отражении от толстой стеклянной пластины показан на рис. 3.
       Разность хода волн 1 и 2 (см. рис. 3) приходящих к т-му кольцу (в точку rm на рисунке) равна
(см. [2]):
                                        Δ = 2hn cos β .                               (10.1)
       Можно полагать, что эти волны излучаются мнимыми точками S ′ и S ′′ – изображениями
источника S в передней и задней поверхностях пластины.
       При условии Δ = mλ кольцо порядка т оказывается темным, так как к геометрической разности
хода Δ необходимо добавить еще λ 2 и учесть, таким образом, изменение фазы волны 1 на π при
отражении от передней поверхности пластины.
       Полагаем, что L велико: L   h , угол падения α – мал, δα   α.




                                                  63