Составители:
Рубрика:
88
С изменением величины К форма безразмерной характеристики должна изменяться.
Это можно видеть из рассмотрения рабочего процесса в камере смешения (рис. 9.10,6).
При истечении рабочей жидкости со скоростью
1
u
из сопла в затопленное пространство
сразу за передним срезом сопла на поверхности струи возникает область смешения.
Быстрые частицы из струи проникают в окружающий ее медленный поток
невозмущенной жидкости, подсасываемой через кольцевой проход в камеру со скоростью
0
u
, и сообщают ей энергию. Энергия вторгшихся частиц уменьшается. Этот процесс,
основанный на интенсивном вихреобразовании, происходит в непрерывно утолщающемся
по длине турбулентном пограничном слое, называемом струйным пограничным слоем.
Расход жидкости в нем с удалением от сопла непрерывно увеличивается за счет
вовлечения нового количества жидкости, а поле скоростей по сечению струи стремится к
выравниванию.
Внутренняя, не участвовавшая еще в смешении область рабочей струи, ее ядро, и
внешняя область невозмущенной подсасываемой жидкости непрерывно утоняются. На
расстоянии L в рабочей струе не остается частиц, обладающих начальным запасом
энергии, а в сечении 1'-1' , где пограничный слой достигает стенки камеры, заканчивается
вовлечение новых частиц из внешнего невозмущенного потока. Участок 1’-1' назовем
участком вовлечения. Далее на участке 1
’
- 2 стабилизации в струе происходит только
выравнивание распределения скоростей и соответственно выравнивание энергий вслед-
ствие смешения частиц из внутренней области струи, где их энергия выше, с
периферийными слоями. При этом скорости в струе приближаются к среднему значению
222
/ SQ=
u
.
Чаще всего в струйных насосах применяют цилиндрические камеры смешения
(d
0
= d
2
). Они просты в изготовлении и позволяют получать относительно хороший КПД.
В таких камерах, как показано на рис. 9.10, а, энергия перекачиваемого потока
увеличивается по длине камеры за счет прироста кинетической энергии и давления.
Однако доля кинетической энергии на выходе из камеры еще недопустимо велика и ее
дальнейшее преобразование в давление производится, как указывалось, в диффузоре.
Для получения максимального КПД насоса важен рациональный выбор длины L
K
камеры смешения. При длинной камере поле скоростей в потоке перед входом в диффузор
хорошо выровнено и преобразование кинетической энергии в нем будет происходить с
малыми потерями. Однако при этом велики потери в камере смешения. При короткой
камере процесс смешения в ней не завершится и слабая выровненность поля скоростей в
сечении 2 - 2 приведет к увеличению потерь в диффузоре, хотя потери в самой камере
смешения уменьшатся.
Click here to buy
A
B
B
Y
Y
P
D
F
T
r
a
n
s
f
o
r
m
e
r
2
.
0
w
w
w
.
A
B
B
Y
Y
.
c
o
m
Click here to buy
A
B
B
Y
Y
P
D
F
T
r
a
n
s
f
o
r
m
e
r
2
.
0
w
w
w
.
A
B
B
Y
Y
.
c
o
m
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 86
- 87
- 88
- 89
- 90
- …
- следующая ›
- последняя »
