Составители:
Рубрика:
92
После определения по уравнениям (9.5) и (9.18) диаметра d
1
сопла, из выражения
(9.14) находят диаметр d
2
= d
0
камеры смешения и, пользуясь найденным относительным
размером L
k
/ d
2
, ее длину L
K
. Рекомендуется применять диффузоры с углами раскрытия
6 - 8°. Рабочее сопло и кольцевое входное сопло камеры смешения (рис. 9.10,6)
выполняют обычно в виде плавно сходящихся коноидальных насадков. Кромку рабочего
сопла делают по возможности тонкой с относом L
C
от начала камеры (сечение 1 -1 на
рис.9.10, б) на
(
)
1
15,0 d¸ . При соблюдении этих рекомендаций можно принимать
06,004,0
р.с
¸=
z
и 1,007,0 ¸=
вх
z
.
Жесткое задание четырех основных параметров [формулы (9.3) - 9.6)] означает, что
заданы q и h. Они определяют точку на поле огибающей (см. рис. 9.14). Если она лежит
над огибающей, то создание такого насоса невозможно и требуется корректировка
задания. Если точка лежит под огибающей, то тип нужного насоса, характеризуемый
величиной К, находят подбором. Для этого, подбирая взаимосвязанные значения h
0
и q
0
по кривым h
0
= f (К) и q
0
= f (К) на рис. 9.14, строят приближенно характеристику,
проходящую через данную точку под огибающей и касающуюся огибающей. Пользуясь
значением q для точки касания определяют по кривой К = f (q) величину К нужного
насоса. Далее, пользуясь найденным значением К, определяют размеры его проточной
части так же, как было описано выше.
Приведенные характеристики и расчеты, связанные с ними, действительны, если
обеспечена бескавитационная работа струйного насоса. При чрезмерно малом давлении
p
1
(рис. 9.10, а) у входа в камеру смешения, в месте контакта двух потоков, кавитация
возникает в струйном пограничном слое, где из-за интенсивного вихреобразования
образуются области наименьшего давления р
min
= p
н.п
(p
нп
- давление паров жидкости).
Процесс смешения из-за интенсивного выделения парогазовых пузырьков нарушается, и
полезный напор Н
п
резко снижается по сравнению с нормальным.
Понижение давления в пограничном слое по сравнению с окружающим его
невозмущенным потоком пропорционально скорости этого потока:
(
)
(
)
ggpp 2//
2
0min1
dur
=- .
Используя это уравнение для условий возникновения кавитации (P
min
= Р
н.п
) и решая
его совместно с уравнением Бернулли для сечений а - а и 1 - 1 перекачиваемого потока,
получим критический напор на входе в насос:
ggg
p
g
p
H
aa
a
222g2g
2
0
2
0
вх
2
0н.п
2
кр.
u
d
u
z
u
r
u
r
+++=+= .
Click here to buy
A
B
B
Y
Y
P
D
F
T
r
a
n
s
f
o
r
m
e
r
2
.
0
w
w
w
.
A
B
B
Y
Y
.
c
o
m
Click here to buy
A
B
B
Y
Y
P
D
F
T
r
a
n
s
f
o
r
m
e
r
2
.
0
w
w
w
.
A
B
B
Y
Y
.
c
o
m
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 90
- 91
- 92
- 93
- 94
- …
- следующая ›
- последняя »
