Составители:
Рубрика:
40
Если пренебречь изменением кинетической энергии, внешними утечками
(
)
н
mm =
и считать, что газ идеальный (Z
н
= Z
к
= 1), то расчёт упрощается. Так как в этом
случае
( )
( )
нкнкpmнк
TT
1
k
k
ARTTcii -
-
=-=- , где c
pm
– средняя изобарная теплоёмкость
газа, k – показатель адиабаты газа, находящегося в разреженном состоянии, то
k
1k
1n
n
ii
Aw
нк
кн
в.пол
-
×
-
=
-
-
»
-
u
u
h
. (13.14)
Если известны точные данные о термодинамических свойствах природных газов
(диаграммы p, i или s, i), определение перепада энтальпии по измеренным давлениям
и температурам также не встречает трудностей.
Кроме того, существуют графо – аналитические методы, позволяющие получить
результаты с большей точностью в применении к природным газам различного
состава. Для расчётов используют график зависимости коэффициента сжимаемости
газов от приведенных параметров
(
)
tp
,fz = , построенный для термодинамически
подобных веществ. Рассмотрим метод, основанный на применении коэффициента
Джоуля – Томпсона.
Выше говорилось о политропе, которую в термодинамике реальных газов
называют о б ъ ё м н о й. Можно также построить т е м п е р а т у р н у ю
п о л и т р о п у вида
1
idemTp
T
T
n
1n
=
-
-
, (13.15)
где n
T
- постоянный показатель, определяемый непосредственно по давлениям и
температурам:
q
e
lg
lg
1n
n
T
T
=
-
. (13.16)
Дифференцируя (13.15) как неявную функцию, найдём, что
T
T
n
1n
p
T
dp
dT
-
×= .
____________________
1
uuu
uuu
nn
кк
n
нн
ppp == , или
idemp
n
1
=
u
u
u
, или idempp
1
n
1
=
-
u
u
, или idemZTp
n
1n
=
-
-
u
u
. Для
идеального газа Z = 1? При этом объёмная политропа совпадает с температурой.
Click here to buy
A
B
B
Y
Y
P
D
F
T
r
a
n
s
f
o
r
m
e
r
2
.
0
w
w
w
.
A
B
B
Y
Y
.
c
o
m
Click here to buy
A
B
B
Y
Y
P
D
F
T
r
a
n
s
f
o
r
m
e
r
2
.
0
w
w
w
.
A
B
B
Y
Y
.
c
o
m
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 38
- 39
- 40
- 41
- 42
- …
- следующая ›
- последняя »
