Источники излучения для волоконно-оптических линий связи. Кавецкая И.В - 8 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

8
Таким образом, из приведенного выше следует, что модовое число q задается
числом полуволн:
0
2/
qLn
λ
=
, (1)
где n – показатель преломления лазерного материала, λ
0
– длина волны
излучаемого света в вакууме . Модовое разделение можно установить, взяв
производную dq/dλ
0
и принимая во внимание , что полупроводниковые лазеры
всегда работают вблизи длины волны, соответствующей ширине запрещенной
зоны, где n зависит от длины волны.
Таким образом,
2
0000
d/d2/(2/)(d/d)
qLnLn
λλλλ
=−+ . (2)
При dq = -1 модовое разделение dλ
0
задается выражением:
2
0000
Lnnλλλλ=− . (3)
Мы выбрали dq = -1 потому, что уменьшение на единицу величины q
соответствует потере одной полуволны между торцевыми поверхностями
Фабри-Перо, т .е . увеличению длины волны λ
0
. Если не учитывать частотную
дисперсию показателя преломления n, выражение (3) можно представить в виде
2
0
/2
Ln
λλ∆= . (4)
Рис. 3. Формирование спектра излучения многомодового лазера.
И
н
т
е
н
с
и
в
н
о
с
т
ь
Ч а с т о т а
Контур усиления
активной среды
Моды
резонатора
а)
Ч а с т о т а
И
н
т
е
н
с
и
в
н
о
с
т
ь
Спектр излучения
многомодового
лазера
б) 
                                         8
Таким образом, из приведенного выше следует, что модовое число q задается
числом полуволн:
                                     q =2 Ln / λ0 ,                                (1)
где n – показатель преломления лазерного материала, λ0 – длина волны
излучаемого света в вакууме. Модовое разделение можно установить, взяв
производную dq/dλ0 и принимая во внимание, что полупроводниковые лазеры
всегда работают вблизи длины волны, соответствующей ширине запрещенной
зоны, где n зависит от длины волны.
      Таким образом,
                       dq / dλ0 =−2 Ln / λ02 +(2 L / λ0 )(dn / dλ0 ) .             (2)
     При dq = -1 модовое разделение dλ0 задается выражением:
                       dλ0 =λ02 /{2 L[ n −λ0 (dn / dλ0 )]} .                       (3)
     Мы выбрали dq = -1 потому, что уменьшение на единицу величины q
соответствует потере одной полуволны между торцевыми поверхностями
Фабри-Перо, т.е. увеличению длины волны λ0. Если не учитывать частотную
дисперсию показателя преломления n, выражение (3) можно представить в виде
                              ∆λ =λ02 / 2Ln .                                      (4)
      И                                                        Контур усиления
      н                                                        активной среды
      т
      е
      н                                                          Моды
      с                                                          резонатора
      и
      в
      н
      о
      с
      т
      ь

                                                                         Частота
                                         а)
       И
       н                                                  Спектр излучения
       т
       е                                                  многомодового
       н                                                  лазера
       с
       и
       в
       н
       о
       с
       т
       ь
                                                                         Частота
                                         б)
            Рис. 3. Формирование спектра излучения многомодового лазера.

Страницы