Интенсификация процессов механической обработки использованием энергии ультразвукового поля. Киселев Е.С. - 10 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ РАСПРОСТРАНЕНИЯ УЛЬТРАЗВУКОВЫХ ВОЛН
–––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––––
13
т
m
r
2
=
δ
. (7)
В колебательной системе с потерями снижается не только амплитуда ко-
лебаний, но и частота
2
2
0
2
−=
π
δ
ff , (8)
где f
0
– частота собственных колебаний, Гц.
При малых потерях приближенно считают f
= f
0
. Амплитуда вынужден-
ных колебаний системы под действием периодической силы Р = Р
т
cos
ωτ
()
2
2
22
0
2
4
+−
=
π
δ
π
вв
т
в
fffт
Р
А , (9)
где f
в
– частота вынужденных колебаний, Гц.
На малых частотах (f
в
< f
0
) амплитуда вынужденных колебаний слабо за-
висит от частоты. При равенстве частот f
в
= f
0
(резонанс) амплитуда колебаний
максимальна
r
Р
тf
Р
А
тт
р
00
4
ωδπ
==
. (10)
В идеальной системе без потерь r = 0, тогда
∞
→
р
А (система запасает
бесконечно большую энергию). В реальной системе накопление энергии огра-
ничено затратами ее на преодоление потерь.
Отношение полного запаса энергии, накапливаемого в колеблющейся
системе, к энергии, отдаваемой на преодоление потерь, называется механиче-
ской добротностью Q
д
δ
ωω
2
00
==
r
m
Q
д
. (11)
Величина, обратная добротности называется коэффициентом потерь
д
Q
1
=
ε
.
q
τ
Рис. 2. График затухающих колебаний
(штрихпунктирной линией показана огибающая, за-
кон изменения которой е
–δτ
)

Страницы