Многофотонные процессы в атоме - 3 стр.

     Границы теории
     1. Рассматривается изолированный атом. При этом не рассматрива-
ются:
   - соударения атомов;
   - макросвойства системы атомов;
   - эффекты, связанные с воздействием на атом вторичного излучения.
      Такая модель может быть реализована в эксперименте и позволяет
наблюдать элементарные возбуждения без искажений.
      2. Падающее на атом излучение характеризуется следующими пара-
метрами:
   - излучение одночастотное;
   - распределение амплитуды по фронту равномерное;
   - волна плоская;
   - длина волны в диапазоне 0,1–1 мкм.
      Указанные параметры обеспечиваются в лазерном излучении, для
которого распределение амплитуды по фронту близко к гауссовому.
      3. Термин «сильное поле». Поле считается сильным, если за время
его действия становятся существенными процессы с участием нескольких
фотонов (многофотонная ионизация).

   ГЛАВА 1. ОСНОВНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ АТОМА И
СИЛЬНОГО СВЕТОВОГО ПОЛЯ

     1. Характеристики сильного светового поля

     Классический характер поля
     Излучение описывается как электромагнитное поле, т. е. на класси-
ческом языке, где Е = Е(x, y, z, t). Рассмотрим, когда такой подход возмо-
жен.
     В квантовой теории света напряженность электромагнитного поля
является квантовым оператором, который при описании поглощения
фотона атомом в амплитуде перехода дает множитель nkαr , а при опи-
сании испускания – множитель       nkαr +1, где   nkαr – число фотонов с вол-
новым вектором k и данной поляризацией a. При этом матричные
элементы прямого и обратного процессов считаем одинаковыми. Тогда
электромагнитное поле можно рассматривать как классическое при ус-
ловии nkra >> 1. Оценки показывают, что при l = 0.5 мкм и Dl ~ 10–5 мкм
(что характерно для типичных лазеров) этому условию удовлетворяет
значение Е >> 1 В/см.



                                    3