Рубрика:
Если составить электрическую цепь, содержащую
вакуумный диод, источник напряжения и миллиампер-
метр (рис. 1), то при холодном катоде ток в цепи не воз-
никнет, так как сильно разреженный газ внутри диода
(вакуум) не содержит заряженных частиц, и поэтому
электропроводимость диода практически равна нулю. Ес-
ли же раскалить катод диода при помощи дополнительного источника тока до
высокой температуры, то миллиамперметр обнаруживает появление тока.
+
_
μА
Рис. 1
Сила термоэлектронного тока в диоде зависит от величины потенциала
анода относительно катода. Эта зависимость носит название закона Богуслав-
ского – Лэнгмюра или ''закона 3/2” и имеет вид:
2
3
c
U
I
=
, (2)
где
c – зависит от формы и размеров электродов.
Кривая, изображающая зависи-
мость силы тока от анодного напря-
жения (вольт-амперная характеристи-
ка), изображена на рис. 2 (кривая
1-2-
3
). Видно, что вольт-амперная харак-
теристика электронной лампы нели-
нейная. Это обусловлено тем, что при
наличии термоэлектронной эмиссии в
пространстве между катодом и анодом
в любой момент времени находятся
электроны, движущиеся от катода к
аноду, которые образуют облако отри-
цательного заряда (пространственный
заряд). Этот заряд изменяет распреде-
ление потенциала в диоде. Вместо ли-
нейного распределения (линия
1, рис. 3) оно становится нелинейным (кривая 2,
рис. 3), и скорости электронов уменьшаются.
I
0 U
S
j
s
U
1
2
3
4
5
6
Рис. 2
1
2
x
К
U
Рис. 3
20
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 18
- 19
- 20
- 21
- 22
- …
- следующая ›
- последняя »
