Теоретические основы моделирования месторождений полезных ископаемых. Коробейников А.Ф. - 166 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

167
j – показатель степени в уравнении растворимости летучего в расплаве;
Ki – коэффициент пропорциональности.
В работах В.Н.Шарапова можно найти аналитическое решение модели ретро-
градного кипения. Расчеты показали, что при становлении металлоносных магмати-
ческих комплексов наблюдается определенная последовательность отделения лету-
чих компонентов от охлаждающихся интрузивных тел: 1) начальный этап, когда от-
деление флюидов от магм ограничено или его нет; 2) отделение флюидов, обеспечи-
вающих формирование метасоматитов и рудных тел с возникновением рудно-
метасоматической зональности; 3) заключительный этап, когда затухает флюидоот-
деление. В таких термофлюидодинамических системах по мере их эволюции реали-
зуется флюидная колонна с тремя зонами: 1) адиабатического градиента, где темпе-
ратура мало отличается от температуры флюида в зоне кипения; 2) резкого перепада
температуры, когда градиент температуры в средне-верхней зоне больше, чем в ниж-
ней зоне; 3) линейного градиента, близкого к начальному во вмещающих интрузив
породах. Расчеты дают основание полагать об ограниченных размерах областей ки-
пения в интрузиях и о непродолжительном времени существования этого источника.
Например, для скарновых месторождений железа, золота, полиметаллов размеры вы-
сокотемпературной зоны (880–360°С) достигают вертикальной протяженности 500–
1500 м.
Н.С.Жатнуевым [1998] рассмотрена модель формирования паровых зон в гид-
ротермальных системах и связи с ними процессов рудообразования. По Г.Л. Поспе-
лову [1973] модель гидротермальной системы включает: 1- очаговую водо-газовую
зону; 2 – корневую зону стягивания гидротерм; 3 – стволовую зону проточного ре-
жима; 4 – зону рассеянного восходящего флюида; 5 – зону рассеяния фильтрующейся
термогидроколонны в системе вадозных вод, где характерен режим растекания и раз-
грузки. В 1971 году Д. Уайтом с коллегами [White e.a., 1971] была предложена мо-
дель пародинамических систем, а в 1979 году И.Н.Кигай развил представление о
двухфазности гидротерм в рудообразующих системах. В 1998 году Н.С. Жатнуев
усовершенствовал схему Г.Л.Поспелова.
В общем виде гидротермальная система может представлять ряд конвективных
ячей, не обязательно с центральным восходящим потоком флюидов, осложненных
фазовыми переходами флюида на различных уровнях глубинности. Фазовые перехо-
ды являются причиной кислотно-щелочной дифференциации флюида, которая пер-
манентно возникает и исчезает вместе с паровыми зонами. С пульсациями паровых
зон связано и пульсационное минералообразование на пути следования гидротер-
мальных потоков. Начальные этапы минералообразования характеризуются прогрес-
сивным наступлением температурного фронта, средние – прогрессивным в верхних
частях системы и конечные – регрессивной эволюцией во всей системе. Все это свя-
зано с гравитационно-конвективным движением разогретого флюида. Наиболее ин-
тенсивное минералообразование связано с геохимическими барьерами, сопутствую-
щими паровым зонам. При этом минеральные ассоциации прогрессивного этапа мо-
гут замещаться минералами регрессивного этапа. Тогда от минералов прогрессивно-
го (продуктивного) минералообразования сохраняются лишь реликты.
В зависимости от температуры флюидонесущих магм, её объема, глубины ло-
кализации, от проницаемости вмещающих пород паровой резервуар магматогенной
гидротермальной системы может появляться в магматическом очаге и в приповерх-
ностных условиях. В зависимости от газового и солевого состава гидротермального
флюида кривая кипения может занимать различное положение на Р-Т диаграмме.

Страницы