Поведение материалов в электрическом поле. Королёв А.П - 46 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

46
После завершения процессов поляризации через диэлектрик прохо-
дит только сквозной ток.
Проводимость диэлектрика при постоянном напряжении определяет-
ся по сквозному току, который сопровождается выделением и нейтрализа-
цией зарядов на электродах. При переменном напряжении активная про-
водимость определяется не только сквозным током, но и активными со-
ставляющими поляризационных токов.
В большинстве случаев электропроводность диэлектриков ионная,
реже – электронная.
Сопротивление диэлектрика, заключённого между двумя электрода-
ми, при постоянном напряжении можно вычислить по формуле
полярут
диэл
II
U
R
∑−
=
,
где
поляр
I∑
– суммарный ток, вызванный поляризацией диэлектрика.
У твёрдых изоляционных материалов различают объёмную и поверхност-
ную электропроводности.
Для сравнительной оценки объёмной и поверхностной электропро-
водности разных материалов используют также удельное объёмное ρ и
удельное поверхностное ρ
S
сопротивления.
Удельное объёмное сопротивление ρ численно равно сопротивлению
куба с ребром в 1 м, мысленно выделенного из исследуемого материала,
если ток проходит через две противоположные грани этого куба; ρ выра-
жают в Ом⋅м.
В случае плоского образца материала при однородном поле удельное
объёмное сопротивление рассчитывают по формуле
h
S
R=ρ
,
где R – объёмное сопротивление, Ом; S – площадь электрода, м
2
; h – тол-
щина образца, м.
Удельное поверхностное сопротивление ρ
S
численно равно сопро-
тивлению квадрата (любых размеров), мысленно выделенного на поверх-
ности материала, если ток проходит через две противоположные стороны
этого квадрата (ρ
S
выражают в омах)
l
d
R
SS
=ρ
,
где R
S
– поверхностное сопротивление образца материала между парал-
лельно поставленными электродами шириной d, отстоящими друг от дру-
га на расстоянии l.

Страницы