ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
74
V
M
J
M
=
.
При неравномерной намагниченности тела
dV
dM
J
M
=
.
Намагниченность является векторной величиной и может быть па-
раллельной и антипараллельной внешнему полю. В системе СИ намагни-
ченность выражается в единицах напряжённости магнитного поля (А/м).
Намагниченность связана с напряжённостью магнитного поля соот-
ношением
HkJ
MM
=
, (5.1)
где k
M
– безразмерная величина, характеризующая способность данного
вещества намагничиваться в магнитном поле и называемая магнитной
восприимчивостью.
Магнитная восприимчивость численно равна намагниченности при
единичной напряжённости поля. Кроме объёмной магнитной восприим-
чивости иногда используют понятия удельной и молярной магнитных
восприимчивостей, которые относят соответственно к единице массы или
к молю вещества.
Намагниченное тело, находящееся во внешнем поле, создаёт собст-
венное магнитное поле, которое в изотропных материалах направлено
параллельно или антипараллельно внешнему полю. Поэтому суммарная
магнитная индукция в веществе определяется алгебраической суммой
индукции внешнего и собственного полей:
Mi
JHBBB
000
µ+µ=+=
, (5.2)
где µ
0
= 4π 10
–7
Гн/м – магнитная постоянная в системе СИ.
Из (5.1) и (5.2) следует
(
)
HkHB
M
µµ=+µ=
00
1
,
где µ
= 1 + k
M
– относительная магнитная проницаемость, показываю-
щая, во сколько раз магнитная индукция В поля в данной среде больше,
чем магнитная индукция В
о
в вакууме.
Первопричиной магнитных свойств вещества являются внутренние
скрытые формы движения электрических зарядов, представляющие собой
элементарные круговые токи, обладающие магнитными моментами. Та-
кими токами являются электронные спины и орбитальное вращение элек-
тронов в атомах. Магнитные моменты протонов и нейтронов приблизи-
тельно в тысячу раз меньше магнитного момента электрона. Поэтому маг-
нитные свойства атома определяются целиком электронами, а магнитным
моментом ядра можно пренебречь.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 72
- 73
- 74
- 75
- 76
- …
- следующая ›
- последняя »
