Составители:
10
Для шарообразной частицы
,
24
ср
2
2
ρ
π
ζ=
w
d
P
(1.2)
,
6
3
g
d
G ρ
π
=
(1.3)
,
6
ср
3
g
d
A ρ
π
=
(1.4)
где ζ – безразмерный коэффициент сопротивления, зависящий от режима
течения среды; d – диаметр частицы, м; w – действительная скорость сре-
ды между частицами, м/с; ρ и ρ
ср
– плотность частицы и среды соответст-
венно, кг/м
3
; g – ускорение свободного падения, м/с
2
.
Из уравнений (1.3) и (1.4) находим
.)(
6
ср
3
g
d
AG ρ−ρ
π
=−
(1.5)
Если среда – газ, то плотностью среды по сравнению с плотностью
частицы можно пренебречь, и уравнение (1.1) примет вид:
Р = G. (1.6)
Когда все частицы слоя перейдут во взвешенное состояние, то дав-
ление газа перед слоем должно преодолеть вес частиц, приходящихся на
единицу площади поперечного сечения аппарата F.
Отсюда
,
сл
сл
F
G
p =∆
(1.7)
где G
сл
– вес всех частиц слоя, Н; F – площадь поперечного сечения аппа-
рата, м
2
.
Из уравнения (1.7) следует, что для взвешенного слоя потеря давле-
ния ∆p
сл
постоянна, т. е. не зависит от скорости газа w
ф
. Это постоянство
величины ∆p
сл
объясняется тем, что при увеличении расхода газа V и его
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 8
- 9
- 10
- 11
- 12
- …
- следующая ›
- последняя »
