Проектирование, изготовление и исследование интерференционных покрытий. Котликов Е.Н - 160 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПб ГУАП | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

160
Для
тонких
слабо
поглощающих
плёнок
αl
<<1,
и
поэтому
,
раскладывая
экспоненту
в
ряд
и
ограничиваясь
первыми
двумя
членами
,
получим
.
l
п
п
A
=α
(3.21)
Так
как
плёнка
конденсируется
на
подложку
,
то
измеряя
сначала
поглощение
подложки
A
s
,
а
затем
-
системы
плёнка
-
подложка
A,
можно
вычислить
коэффициент
поглощения
плёнки
.
l
s
п
AA
−
=α
(3.22)
При
этом
,
однако
,
не
учитывается
влияние
возвращения
излучения
в
плёнку
в
результате
отражения
от
границ
раздела
плёна
–
подложка
,
и
подложка
–
воздух
.
Рис
.3.13.
Падение
излучения
на
систему
плёнка
-
подложка
Имеется
аналитическое
выражение
для
величины
поглощения
системы
плёнка
-
подложка
.
При
этом
предполагается
отсутствие
поглощения
на
границах
раздела
воздух
-
плёнка
–
воздух
.
В
этом
случае
,
если
излучение
лазера
падает
на
рассматриваемую
систему
со
стороны
плёнки
(
рис
. 3.13),
для
поглощения
A
можно
написать
,
1
)1(1
321
AA
R
R
RR
n
AA
+⋅
′
⋅−
′
−
⋅+=
(3.23)
где
;
1
)1(
3
R
R
RR
AA
s
′
−
′
−
=
( )
;)/4sin(
2
1
)()/4cos(21
1
1
10
2
10
2
101211012
2
21
0
2
λπ
π
λ
++⋅
⋅+λπ−
α
⋅=
l
ll
l
n
n
r
r
rrnrr
t
n
n
A
( )
;)/4sin(
2
1
)(/4cos(21
1
1
12
2
12
2
101211012
2
01
0
1
1
λπ
π
λ
++⋅
⋅+λπ−
α
⋅=
l
ll
l
n
n
r
r
rrnrr
t
n
n
A
;
)/2(sin]/[()/2(cos)(
)/2(sin])/[()/2(cos)(
1
22
11201
22
20
1
22
11201
22
20
λπ++λπ−
λ
π
−
+
λ
π
−
=
ll
ll
nnnnnnnn
nnnnnnnn
R

Страницы