ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
И
Рис. 11. Схема соединения секций обмотки электромагнита с источником питания “И”.
Замечание. При этом следует иметь в виду следующее. Для того, чтобы полученной
градуировочной кривой электромагнита можно было пользоваться в последующих
экспериментах с ним с максимально возможной точностью, следует и градуировочную
кривую и последующие установки какого-либо магнитного поля в зазоре электромагнита
производить одинаковым образом, а именно, увеличивая силу тока в электромагните от
нуля в сторону его возрастания до максимального допустимого значения. При этом
недопустима “подстройка” нужного значения силы тока путем его уменьшения. Дело в
том, что, если напряженность магнитного поля H, создаваемого обмоткой, однозначно
связана с силой тока I в ней (будучи прямо пропорциональной ей), то индукция В в
сердечнике (и в зазоре) связана с напряженностью поля Н неоднозначно: между ними
связь гистерезисная (см. рис. 12).
а
0
2
I
1
I
4
3
2
1
B
I
B
I
б
Рис. 12. а - Гистерезисная зависимость индукции магнитного поля В в сердечнике
электромагнита от силы тока I в его обмотке; б – проявление гистерезисности зависимости
B(I) при подстройки силы ток в обмотке магнита.
Например, пусть нужно установить силу тока в электромагните , соответствующую
точке 1, т. е.
1
II
=
. (см. рис. 10), а у нас получилась сила тока
2
II
=
, соответствующая
точке 2. Если теперь силу тока уменьшить до
1
II
=
, индукция в зазоре электромагнита
будет не
1
BB
=
, а
3
BB
=
. При дальнейшем увеличении сил тока до
2
II
=
индукция
будет не
2
BB
=
, а
4
BB
=
, и т.д.
Впрочем, эти тонкости имеет смысл учитывать, если нас интересует точность
установки магнитного поля в зазоре электромагнита с точностью, лучшей примерно 5%.
В современных экспериментальных установках предусматривается автоматическое
измерение индукции магнитного поля при любом значении силы тока в обмотке
электромагнита (например, с помощью специального устройства, работающем на эффекте
Холла).
Результаты измерений занести в таблицу вида
Таблица 1
14
14
И
Рис. 11. Схема соединения секций обмотки электромагнита с источником питания “И”.
Замечание. При этом следует иметь в виду следующее. Для того, чтобы полученной
градуировочной кривой электромагнита можно было пользоваться в последующих
экспериментах с ним с максимально возможной точностью, следует и градуировочную
кривую и последующие установки какого-либо магнитного поля в зазоре электромагнита
производить одинаковым образом, а именно, увеличивая силу тока в электромагните от
нуля в сторону его возрастания до максимального допустимого значения. При этом
недопустима “подстройка” нужного значения силы тока путем его уменьшения. Дело в
том, что, если напряженность магнитного поля H, создаваемого обмоткой, однозначно
связана с силой тока I в ней (будучи прямо пропорциональной ей), то индукция В в
сердечнике (и в зазоре) связана с напряженностью поля Н неоднозначно: между ними
связь гистерезисная (см. рис. 12).
B B
2
1
4
3
I 0 I 1 I2 I
а б
Рис. 12. а - Гистерезисная зависимость индукции магнитного поля В в сердечнике
электромагнита от силы тока I в его обмотке; б – проявление гистерезисности зависимости
B(I) при подстройки силы ток в обмотке магнита.
Например, пусть нужно установить силу тока в электромагните , соответствующую
точке 1, т. е. I = I 1 . (см. рис. 10), а у нас получилась сила тока I = I 2 , соответствующая
точке 2. Если теперь силу тока уменьшить до I = I 1 , индукция в зазоре электромагнита
будет не B = B1 , а B = B3 . При дальнейшем увеличении сил тока до I = I 2 индукция
будет не B = B2 , а B = B4 , и т.д.
Впрочем, эти тонкости имеет смысл учитывать, если нас интересует точность
установки магнитного поля в зазоре электромагнита с точностью, лучшей примерно 5%.
В современных экспериментальных установках предусматривается автоматическое
измерение индукции магнитного поля при любом значении силы тока в обмотке
электромагнита (например, с помощью специального устройства, работающем на эффекте
Холла).
Результаты измерений занести в таблицу вида
Таблица 1
