ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Концы вторичной обмотки подсоединены к интегрирующей цепочке R
2
C . На вход " X "
осциллографа подается напряжение с резистора R
1
, на вход " Y " - с конденсатора С
интегрирующей цепочки. Образец расположен внутри нагревательной печи (изображена
пунктиром). В центре образца помещена термопара Т, концы которой подсоединены к
милливольтметру.
Принцип осциллографического метода наблюдения петли гистерезиса, а также
измерения величин магнитной напряженности поля Н и магнитной индукции В образца
заключается в следующем. При подаче переменного напряжения U
reн
на намагничиваю-
щую катушку в ней возникает переменное магнитное поле, напряженность которого Н
пропорциональна силе тока I
1
в цепи и определяется соотношением
,
11
InH
=
, (2)
где
1
n
– число витков на единицу длины катушки L
1
. Напряжение U
x
, подаваемое на вход
“X” осциллографа с сопротивления R
1
, пропорционально силе тока I
1
:
11
IRU
x
=
(3)
и, следовательно, напряженности поля Н. Значит, отклонение x электронного пучка
осциллографа по горизонтальной оси, пропорциональное U
x
, пропорционально и
напряженности магнитного поля Н.
При воздействии на образец переменного магнитного поля в нем возникает
переменная магнитная индукция и, следовательно, меняющийся магнитный поток (Ф t),
пронизывающий образец. Поэтому на концах измерительной катушки возникает ЭДС,
пропорциональная изменению магнитной индукции (закон Фарадея):
dt
dB
SN
dt
dФ
E
обринд
.2
−=−=
, (4)
где S
.обр
- площадь сечения образца. Эта ЭДС подается на вход интегрирующей цепочки
R
2
C. Можно записать (см. схему рис. 2):
Cинд
UIRE
+=
22.
, (5)
где I
2
сила тока в цепи R
2
C, а U
C
– напряжение на конденсаторе С, причем
∫
=
dtI
C
U
C
2
1
. (6)
Если величины R
2
, C и
ω
(частота напряжения генератора) подобрать так, что
R
2
>>
С
ω
1
, (7)
то U
C
<<
R
2
I
2
, и тогда I
2
≈E
инд.
/R
2
,
а
∫
≈
dtE
CR
U
индC
.
2
1
. (8)
Таким образом, на выходных клеммах интегрирующей цепочки напряжение
5
5
Концы вторичной обмотки подсоединены к интегрирующей цепочке R2C . На вход " X "
осциллографа подается напряжение с резистора R1, на вход " Y " - с конденсатора С
интегрирующей цепочки. Образец расположен внутри нагревательной печи (изображена
пунктиром). В центре образца помещена термопара Т, концы которой подсоединены к
милливольтметру.
Принцип осциллографического метода наблюдения петли гистерезиса, а также
измерения величин магнитной напряженности поля Н и магнитной индукции В образца
заключается в следующем. При подаче переменного напряжения Ureн на намагничиваю-
щую катушку в ней возникает переменное магнитное поле, напряженность которого Н
пропорциональна силе тока I1 в цепи и определяется соотношением
, H = n1 I1 , (2)
где n1 – число витков на единицу длины катушки L1. Напряжение Ux, подаваемое на вход
“X” осциллографа с сопротивления R1, пропорционально силе тока I1:
U x = R1 I1 (3)
и, следовательно, напряженности поля Н. Значит, отклонение x электронного пучка
осциллографа по горизонтальной оси, пропорциональное Ux, пропорционально и
напряженности магнитного поля Н.
При воздействии на образец переменного магнитного поля в нем возникает
переменная магнитная индукция и, следовательно, меняющийся магнитный поток Ф(t),
пронизывающий образец. Поэтому на концах измерительной катушки возникает ЭДС,
пропорциональная изменению магнитной индукции (закон Фарадея):
dФ dB
Eинд = − = − N 2 S обр. , (4)
dt dt
где Sобр.- площадь сечения образца. Эта ЭДС подается на вход интегрирующей цепочки
R2C. Можно записать (см. схему рис. 2):
Eинд. = R2 I 2 + U C , (5)
где I2 сила тока в цепи R2C, а UC – напряжение на конденсаторе С, причем
1
UC =
C
∫ I 2 dt . (6)
Если величины R2, C и ω (частота напряжения генератора) подобрать так, что
1
R2>> , (7)
ωС
то UC<
