Гидравлика. Крамаренко В.В - 19 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

то вязкость смеси может быть в десятки раз больше, чем вязкость
исходных жидкостей.
Возникновение в жидкостях (дисперсных системах или растворах
полимеров) пространственных структур, образуемых сцеплением частиц
или макромолекул, вызывает резкое повышение вязкости. При течении
«структурированной» жидкости работа внешней силы затрачивается не
только на преодоление истинной (ньютоновской) вязкости, но и на
разрушение структуры, для этого нужно некоторое начальное усилие.
Осадки сточных вод при определенных условиях, в случае их
тонкодисперсности, в состоянии покоя приобретают студнеобразную
структуру и называются гелями. Гели, как и другие дисперсные системы
– цементные, глинистые и меловые растворы, многие парафинистые
нефти вблизи температуры их застывания, некоторые смазочные масла
при отрицательных температурах, разнообразные коллоидные растворы
(белок, крахмал, клей), нефтяные эмульсии (смеси с водой), суспензии
(шламы, гидроторф, озерный ил, бумажная масса), битумы, молочные
продукты и т. д. относится к аномальным (или структурным)
жидкостям.
Для неньютоновских (бингемовских) жидкостей соотношение
между касательными напряжениями
τ
и градиентом скорости
dy
dv
описывается формулой Шведова-Бингама:
τ = τ
0
”
± µ
,
dy
dv
,
(2.15)
где
τ
0
,,
– касательное напряжение в состоянии покоя или начальное
напряжение сдвига,
µ
,
– коэффициент структурной вязкости.
Движение вязкопластичных жидкостей начинается лишь после того,
как внешней силой преодолено напряжение сдвига
τ
0
”. Значения
коэффициентов структурной вязкости и начального напряжения сдвига
некоторых растворов приведены в табл. 2.5.
Поведение многих неоднородных жидкостей в определенном
диапазоне скоростей сдвига описывается законом Освальда де Виле:
τ
=k
n
dy
dv
)(
, (2.16)
где n – индекс течения, k – консистентная постоянная.
19

Страницы