Технология материалов и изделий электронной техники. Кротова Г.Д - 115 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГХТУ | Иваново

Составители: 

Рубрика: 

115
его тока эмиссии. За ток эмиссии принимают ток катода при нулевом
потенциале его поверхности, т. е. когда отсутствуют электроны,
возвращающиеся обратно на катод (режим полного токоотбора имеет
место при больших значениях анодного напряжения). Если анодного
напряжения недостаточно, чтобы отобрать с катода все электроны,
покидающие его под действием нагрева, то около катода скапливается
пространственный заряд.
Ток эмиссии с термокатода определяется многими факторами:
температурой (Т) и размером поверхности эмиттера (S), величиной
анодного напряжения (U
a
) и работой выхода электрона (φ). Прячем работа
выхода оксидного катода зависит от его температуры и описывается
довольно хорошо в диапазоне 300-1100 К уравнением, эB:
φ
т
= φ
0
+ αТ = (1,12 ± 0,02) + (4,4 ± 0,3) · 10
-4
Т
Многие параметры катода можно определить, получив серию так
называемых вольтамперных характеристик диода I
a
=f(U
a
) при разных
значениях температуры катода (U
н
).
Как известно, на вольтамперных характеристиках диодов с
оксидным катодом не наблюдают резко выраженного участка насыщения
(как для металлических катодов) и обычно за ток эмиссии (ток насыщения)
принимают ток, соответствующий точке перегиба на характеристике. Если
в области пространственного заряда анодный ток определяется
выражением:
I
a
= KU
a
3/2
,
то в области насыщения (здесь проявляется эффект Шоттки), с
температурой ток меняется в соответствии с уравнением Ричардсона -
Дэшмана:
I
а
=АТ
2
е
-11600 /Т
(при нулевом потенциале катода).
Если удастся измерить температуру катода (например, оптическим
пирометром), то можно вычислить постоянную в уравнении Ричардсона - 
его тока эмиссии. За ток эмиссии принимают ток катода при нулевом
потенциале его поверхности, т. е. когда отсутствуют электроны,
возвращающиеся обратно на катод (режим полного токоотбора имеет
место при больших значениях анодного напряжения). Если анодного
напряжения недостаточно, чтобы отобрать с катода все электроны,
покидающие его под действием нагрева, то около катода скапливается
пространственный заряд.
      Ток эмиссии с термокатода определяется многими факторами:
температурой (Т) и размером поверхности эмиттера (S), величиной
анодного напряжения (Ua) и работой выхода электрона (φ). Прячем работа
выхода оксидного катода зависит от его температуры и описывается
довольно хорошо в диапазоне 300-1100 К уравнением, эB:
φт = φ0 + αТ = (1,12 ± 0,02) + (4,4 ± 0,3) · 10-4Т
      Многие параметры катода можно определить, получив серию так
называемых вольтамперных характеристик диода Ia=f(Ua) при разных
значениях температуры катода (Uн).
      Как      известно, на    вольтамперных         характеристиках   диодов с
оксидным катодом не наблюдают резко выраженного участка насыщения
(как для металлических катодов) и обычно за ток эмиссии (ток насыщения)
принимают ток, соответствующий точке перегиба на характеристике. Если
в   области     пространственного      заряда    анодный      ток   определяется
выражением:
Ia = KUa3/2,
то в области насыщения (здесь проявляется эффект Шоттки), с
температурой ток меняется в соответствии с уравнением Ричардсона -
Дэшмана:
Iа=АТ2е-11600 /Т (при нулевом потенциале катода).
      Если удастся измерить температуру катода (например, оптическим
пирометром), то можно вычислить постоянную в уравнении Ричардсона -

                                       115

Страницы