Излучение возбужденных поверхностей. Кубанов В.П. - 6 стр.

      В проволочных антеннах для расчета поля излучения обычно выбирается
функция распределения тока вдоль проводов антенны. Эта функция выбирает-
ся приближенно, либо на основании экспериментальных данных, либо исходя
из физических условий задачи. Затем провода антенны мысленно разбиваются
на элементарные участки с элементарными токами. Каждый участок провода
рассматривается как элементарный электрический излучатель [2], поле излуче-
ния которого нам известно из строгого решения уравнений Максвелла. Поле
излучения всей проволочной антенны находится как суперпозиция элементар-
ных полей, создаваемых элементарными электрическими излучателями.
      Поле излучения апертурных антенн может быть также определено через
токи, протекающие по токопроводящей поверхности антенны. Однако в этих
антеннах характер распределения токов обычно является достаточно сложным
и должен быть предварительно найден. Распределение тока на проводящей
поверхности антенны в большинстве случаев определяется приближенно, на-
пример, с помощью законов геометрической оптики. Затем обтекаемая током
проводящая поверхность антенны разбивается на элементарные площадки с
элементарными плотностями поверхностного тока. Полное поле излучения
апертурной антенны определяется как суперпозиция элементарных полей,
создаваемых элементарными площадками токопроводящей поверхности.
      Решение задачи об излучении апертурной антенны может проводится не
только через токи на проводящей поверхности, но и через поле в её раскрыве.
Вместо того чтобы находить распределение тока на поверхности антенны ка-
ким-либо методом (например, методом геометрической оптики), определяют
распределение поля в её раскрыве, т.е. находят тангенциальные составляющие
𝐸𝜏 и 𝐻𝜏 на поверхности раскрыва. В соответствии с принципом Гюйгенса каж-
дый элемент площади раскрыва можно рассматривать как элементарный излу-
чатель — элемент Гюйгенса, который создает некоторую напряженность поля в
точке наблюдения. Напомним, что элемент Гюйгенса –– гипотетический излу-
чатель, соответствующий бесконечно малому элементу волнового фронта пло-
ской электромагнитной волны линейной поляризации. Элемент Гюйгенса вво-
дится в теорию антенн в связи с применением принципа эквивалентных по-
верхностных токов (электрического и магнитного) [2].
      Принцип эквивалентности можно сформулировать так *1+: поле в свобод-
ной от источников внешней области, ограниченной замкнутой поверхностью,
может быть создано электрическими и магнитными токами, распределенными
по этой поверхности. В этом смысле действительные источники, находящиеся

                                       6