Направленные свойства антенных решеток. Кубанов В.П. - 22 стр.

      𝑓 𝜃, 𝜑 = 𝑓ЛСЭВ 𝜃, 𝜑 𝑓с 𝜃, 𝜑 ,                                  (2.1)
где 𝑓ЛСЭВ 𝜃, 𝜑 – функция, характеризующая направленные свойства одного
вибратора, а 𝑓с 𝜃, 𝜑 – множитель системы.
      В [4] показано, что при ориентации вибратора вдоль оси 𝑌 амплитудная
характеристика направленности описывается выражением:
      𝑓ЛСЭВ 𝜃, 𝜑 = cos(𝑘𝑙 sin 𝜑 sin 𝜃) − cos 𝑘𝑙 / 1 − (sin 𝜑)2 sin 𝜃 2 , (2.2)
где 𝑘 = 2𝜋 𝜆 – коэффициент фазы электромагнитной волны в свободном про-
странстве, 𝑙 – длина плеча вибратора.
      В случае синфазного и равноамплитудного возбуждения вибраторов
множитель системы имеет вид, справедливый для произвольной плоскости
(𝜑 = 𝑐𝑜𝑛𝑠𝑡), проходящей через ось 𝑍:
                  sin 𝑛1 𝑘𝑑1 sin 𝜃 cos 𝜑 2 sin 𝑘𝑑1 sin 𝜃 cos 𝜑 2 ×
      𝑓с 𝜃, 𝜑 =                                                         . (2.3)
                  × sin 𝑛2 𝑘𝑑2 sin 𝜃 sin 𝜑 2 sin 𝑘𝑑2 sin 𝜃 sin 𝜑 2
      Можно показать, что каждый из сомножителей в (2.3) соответствует
множителю системы линейной антенной решетки, ориентированной вдоль
осей 𝑋 и 𝑌.
      Действительно: при 𝜑 = 𝑐𝑜𝑛𝑠𝑡 = 0 формула (2.3) принимает вид:
      𝑓с 𝜃, 𝜑 = 1 𝑛2 sin 𝑛1 𝑘𝑑1 sin 𝜃 2 sin 𝑘𝑑1 sin 𝜃 2 ,                 (2.4)
а при 𝜑 = 𝑐𝑜𝑛𝑠𝑡 = 𝜋 2 —
      𝑓с 𝜃, 𝜑 = 1 𝑛1 sin 𝑛2 𝑘𝑑2 sin 𝜃 2 sin 𝑘𝑑2 sin 𝜃 2 .                 (2.5)
      Формула (2.4) с точностью до постоянного множителя соответствует
множителю системы линейной антенной решетки, изображенной на рис. 2.2а.
Аналогично, формула (2.5) соответствует множителю системы линейной антен-
ной решетки, изображенной на рис. 2.2б.

            Z                                      Z
                                                                M

           M
                                                       
                        n1
                                          d2
                             Y                                           Y
      d1                                                            n2
                                      1        2
                    2
                   1                                        
       X              0                 X            
                                                            2
                а)                                     б)
                                      Рис. 2.2
                                          22