Общая электротехника. Курахтина Г.С. - 101 стр.

I = H 2πa видно, что произведение напряженности магнитно-
го поля на длину магнитной линии равно току, проходящему
сквозь поверхность, ограниченную этой магнитной линией.
Данное положение является простейшей формой закона пол-
ного тока.
        Рассмотрим это в более общем виде. Пусть мы имеем три
провода (можно взять сколько угодно), по которым текут токи
I1 , I 2 и I 3 в направлениях, указанных стрелками (рис. 3.11).            Рис. 3.10

                                         Около каждого провода имеется свое магнитное
                                    поле, которые складываются с магнитными полями дру-
                                    гих проводов. В итоге образуется результирующее маг-
                                    нитное поле. Одна из магнитных линий результирующе-
                                    го поля изображена на рис. 3.11. Напряженность в
                                    каждой точке этой линии обозначена через Н.
                                         Для данного случая закон полного тока читается так:
                                    алгебраическая сумма токов, пронизывающих поверх-
                Рис. 3.11           ность, ограниченную магнитной линией, равна произве-
дению напряженности магнитного поля на длину магнитной линии.
        Математически это можно выразить формулой
                                        I1 − I 2 + I 3 = Hl ,
где l – длина магнитной линии, которая ограничивает поверхность, пронизываемую токами.


     3.1.7. Магнитное поле тороида (кольцевой катушки)

     На основании закона полного тока устанавлива-
ется простая зависимость между токами и величинами,
характеризующими магнитное поле. Проще всего эти
соотношения установить на кольцевой катушке (то-
роиде) с током. На рис. 3.12 изображен тороид, имею-
щий w витков, распределенных равномерно по торои-
ду. Средняя магнитная линия тороида имеет радиус R.
Пользуясь законом полного тока, можем написать:
                    Iw = H 2πR = Hl ,
                                                               Рис. 3.12
где Iw – сумма токов, которые пронизывают поверх-
ность, ограниченную магнитной линией; l = 2πR – длина магнитной линии; H – напря-
женность магнитного поля в любой точке этой магнитной линии.
     Исходя из этого можно вычислить напряженность магнитного поля через величи-
ны, легко поддающиеся измерению или вычислению:
                                                   Iw
                                             H=       .
                                                    l
     Это позволяет вычислить магнитную индукцию:
                                                          Iw
                                        B = μa H = μa        ,
                                                           l
а также магнитный поток, который заключен внутри сечения тороида:
                                                       Iw
                                    Ф = BS = μ a          S.
                                                        l

                                               101