Общая электротехника. Курахтина Г.С. - 132 стр.

основания 3 и якоря 2, укрепленных на упругих пластинчатых пружинах 5, определяется
частотой этого переменного тока и соответствует ей. Одна из пластин 4, у которой частота
собственных колебаний равна частоте колебаний якоря, будет иметь наибольшую ампли-
туду колебаний.
                              Покрасив загнутый под прямым углом конец пластины в
                         белый цвет, мы увидим при ее колебании белую полоску, ши-
                         рина которой равна ширине пластинки, а длина – двойной ам-
                         плитуде колебаний. Такое устройство можно проградуировать
                         в единицах измеряемой частоты и по шкале (рис. 4.21), а также
        Рис. 4.21        можно отсчитывать значения частоты.


                                      4.15. Логометры

      Во всех рассмотренных приборах различных систем имеется механический проти-
водействующий момент, обычно создаваемый спиральной пружиной, а вращающий мо-
мент зависит от величины тока, протекающего через прибор. Ток, в свою очередь, зави-
сит от величины напряжения, следовательно, показания прибора изменяются с
изменением величины напряжения. В ряде случаев необходимо иметь приборы, пока-
зания которых мало бы зависели от напряжения источника. К таким приборам и отно-
сятся логометры, в которых противодействующий момент создается, подобно вра-
щающему моменту, электрическим путем. Следовательно, для логометра характерно
отсутствие механического противодействующего момента. Наибольшее распростране-
ние получили логометры магнитоэлектрической, электродинамической и ферродина-
мической систем. Схема устройства магнитоэлектрического логометра приведена на
рис. 4.22. Неподвижной частью логометра служит постоянный магнит с полюсными
наконечниками и сердечником из мягкой стали. Подвижная часть состоит из двух рамок,
жестко скрепленных между собой под углом в 60 или 90° и насаженных на одну ось с
указательной стрелкой. Ток к обмоткам рамок подводится через серебряные спирали, не
создающие механического момента.
      Взаимодействие токов, протекающих по обмоткам рамок, с магнитным полем по-
стоянного магнита создает два вращающих момента. Если направление токов в рамках
будет противоположным, то и вращающие моменты будут противоположно направлены.
                                           Магнитное поле в воздушном зазоре между
                                      полюсными наконечниками и сердечником дела-
                                      ется неравномерным, что достигается либо фор-
                                      мой наконечников (рис. 4.22, б), либо формой не-
         а                б           подвижного сердечника (рис. 4.22, а).
                                           Из-за неравномерности зазора вращающие
               Рис. 4.22
                                      моменты оказываются зависимыми от положения
                                      подвижной части.
      Если по обмотке одной из рамок протекает ток I1 , а по обмотке второй рамки – ток I 2 ,
то на подвижную часть логометра будут действовать два вращающих момента M 1 и M 2 :
                               M 1 = B1S1W1 I1 , M 2 = B2 S 2W2 I 2 ,
где B1 , B2 – индукции в зазоре; S1 , S 2 – площадь рамок; W1 , W2 – число витков рамок.
     Под воздействием этих противоположно направленных моментов подвижная часть
будет поворачиваться в сторону большего момента. При повороте одна рамка из более
узкого зазора с большей индукцией начнет перемещаться в более широкий зазор с
меньшей индукцией, а вторая рамка – наоборот. Вследствие этого момент одной рамки
начнет увеличиваться, а момент второй рамки – уменьшаться. Поворот будет продол-
жаться до установившегося отклонения подвижной части, когда вращающие моменты
                                               132