ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
ЭСВТ ЭЛТИ
t
Ф
= t
лав
+ t
стр
+ t
лид
+ t
г.р.
, (4)
где
t
лид
- время развития лидерной стадии.
Так как скорость главного разряда (
V
г.р.
≈10
9
см/с) на один-два по-
рядка выше скорости стримера (
V
стр.
≈10
7
-10
8
см/с), временем развития
главного разряда можно пренебречь.
Из физики газового разряда известно, что в формировании стри-
мерного канала одновременно участвует большое количество лавин,
развивающихся вблизи его головки, что и определяет волновой харак-
тер продвижения стримера вглубь промежутка со скоростью в 2
÷10 раз
выше скорости электронов. Поэтому в однородном поле при неболь-
шом расстоянии между электродами
S и минимальном напряжении
U≅U
0
, когда начальная лавина должна пройти критический путь Х
кр
≅S,
т.е. такой же путь, что и стример, время формирования разряда будет
практически равно времени лавинной стадии
э
кр
ф
V
X
t ≅
, (5)
где
V
э
– скорость электрона, которая зависит от напряженности поля Е
в промежутке и давления газа
Р, т.е. определяется отношением Е/Р.
Если напряжение превышает минимальное
U
0
, то время формиро-
вания разряда уменьшается как вследствие увеличения
V
э
, так и благо-
даря одновременному увеличению нескольких лавин.
В однородном поле при небольших
S время t
Ф
мало, следовательно,
время разряда в коротких необлучаемых промежутках определяется, в
основном, временем ожидания эффективного электрона, т.е.
t
р
= t
0
+ t
ст
. (6)
В резконеоднородном поле начальная лавина проходит путь
Х
кр
<<S,
поэтому время формирования разряда практически равно времени
стримерной стадии (или лидерной для длинных промежутков)
стр
ф
V
S
t ≅
, (7)
где
V
стр
– средняя скорость стримера (или лидера).
27
Так как в резконеоднородном поле
t
ст
≅ 0, то время разряда в указанных
условиях определяется как
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 25
- 26
- 27
- 28
- 29
- …
- следующая ›
- последняя »
