Основы теории переноса нейтронов. Кузьмин А.В. - 11 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

Глава 1. РАСЧЕТЫ ИЗМЕНЕНИЯ НУКЛИДНОГО СОСТАВА
11
к протонам меньше эмпирической области устойчивости 1
<
NZ .
В этом случае протон превращается в нейтрон с испусканием позитрона
(античастицы электрона)
0
+
β и нейтрино ν:
0
1+
→+β+ν
AA
ZZ-1
XY ;
10
01+
→+β+ν
1
1
рп .
Как правило, позитронный распад происходит после возбуждения ядра
извне. Ядра природных нуклидов имеют 0
β
Δ
<E .
III. Электронный или K–захват также относится к
β
-процессам.
В этом случае ядро захватывает электрон из ближайшей K-оболочки,
протон превращается в нейтрон
и испускается нейтрино:
→+ν
A-A
ZZ-1
X+e Y
.
Примером К-захвата может служить реакция
Be Li→+ν.
7-7
43
+e
В этих β-процессах массовое число не меняется А = const, а число
Z нового ядра меняется на
±
1.
Наибольшее проявление в ЯР имеет отрицательный
β -распад. За-
метим, что нейтроны в свободном состоянии являются радиоактивными
и также испытывают отрицательный
β
-распад c периодом полураспада
12
12,8=Т с. При рассмотрении нейтронных процессов в ЯР этой неста-
бильностью пренебрегают.
IV.
Альфа-распад характерен для тяжелых ядер (Z≥84, A≥240). Так
как α -частица ничто иное, как ядро гелия
4
2
He , то в процессе атомный
номер нового ядра уменьшается на 2 единицы, а массовое число − на 4:
4
2
He.→+
AA-4
ZZ-2
XY
Приведем в качестве примера весьма ценный по своей стабильности
(очень высокий период полураспада
12
T )
α
-излучатель:
12
1600
226 222 4
88 86 2
Ra Rn He
T лет=
⎯⎯⎯⎯⎯→+
.

Страницы