ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
104
Здесь
n – показатель преломления материала пластинки. Предпола-
гается, что над пластинкой находится воздух, т.е. 1≈
n . Так как
βcos
2
||||
h
BCAB ==
, αsinβtg2|| h
A
D = (h – толщина пластинки, α и β –
углы падения и преломления на верхней грани; βsinαsin n
=
), то для
разности хода получаем
βcos2Δ nh
=
.
Следует также учесть, что при отражении волны от верхней по-
верхности пластинки в соответствии с формулами Френеля ее фаза из-
меняется на π. Поэтому разность фаз δ складываемых волн в точке P
равна:
πλ
αsinπ4
πλ
βcosπ4
δ
0
22
0
±
−
=
±
=
nhnh
,
где
0
λ – длина волны в вакууме.
В соответствии с последней формулой светлые полосы расположе-
ны в местах, для которых
0
0
λ2
2
λβcos2
m
nh
=
±
, где m – порядок интер-
ференции. Полоса, соответствующая данному порядку интерференции,
обусловлена светом, падающим на пластинку под вполне определенным
углом α. Поэтому такие полосы называют интерференционными
поло-
сами равного наклона.
Если ось объектива расположена перпендику-
лярно пластинке, полосы имеют вид концентрических колец с центром
в фокусе, причем в центре картины порядок интерференции максима-
лен.
Полосы равного наклона можно получить не только в отраженном
свете, но и в свете, прошедшем сквозь пластинку. В этом случае один из
лучей проходит прямо, а
другой – после двух отражений на внутренней
стороне пластинки. Однако видимость полос при этом низкая.
Для наблюдения полос равного наклона вместо плоскопараллель-
ной пластинки удобно использовать
интерферометр Майкельсона
(рис. 8.9). Рассмотрим схему интерферометра Майкельсона: з1 и з2 –
зеркала. Полупрозрачное зеркало
1
P посеребрено и делит луч на две
части – луч 1 и 2. Луч 1, отражаясь от з1 и проходя
1
P , дает '1, а луч 2,
отражаясь от з2 и далее от
1
P , дает '2. Пластинки
1
P и
2
P одинаковы по
размерам.
2
P ставится для компенсации разности хода второго луча.
Лучи '1 и '2 когерентны и интерферируют.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 102
- 103
- 104
- 105
- 106
- …
- следующая ›
- последняя »
