ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
143
Пространственную структуру эллиптически поляризованных волн
поясняет рис. 11.4.
Рис. 11.4
Винтовая линия, изображенная на этом рисунке, есть геометриче-
ское место концов вектора
E
r
, относящихся к различным значениям z в
один и тот же момент времени
t. Шаг винта равен длине волны λ. С из-
менением
t эта винтовая линия, не деформируясь, перемещается со ско-
ростью света в направлении распространения волны. При этом мы по-
лучим поле E
r
, вращающееся по часовой стрелке (если смотреть на-
встречу волне).
Как показывает опыт, реальные световые волны во многих случаях
можно описывать с помощью рассмотренных выше моделей эллиптиче-
ски поляризованных волн.
При распространении электромагнитной волны в реальных средах
возможно превращение неполяризованных волн в полностью поляризо-
ванные и наоборот. Примером такого превращения является
поляриза-
ция электромагнитной волны при отражении.
Другой практически важный способ поляризации электромагнит-
ных волн, в частности световых волн, представляет рассматриваемое в
этой теме распространение электромагнитных волн в
оптически ани-
зотропных средах
.
Естественно, что инструментом для исследования асимметрии по-
перечных волн может служить система, сама являющаяся асимметрич-
ной. Газ, жидкость, твердые аморфные тела изотропны.
Асимметрией обладают кристаллические тела. Их свойства могут
различаться в различных направлениях. Они
анизотропны. Отсюда
следует, что
асимметрию поперечных световых лучей можно изу-
чать, пропуская свет через анизотропные кристаллы.
Устройства, позволяющие получать линейно поляризованный свет,
называют
поляризаторами. Когда те же самые приборы используют
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 141
- 142
- 143
- 144
- 145
- …
- следующая ›
- последняя »
