ВУЗ:
Составители:
112
тов. На рис. 9.5 приведено распределение по массам при делении U
235
.
Наиболее вероятная комбинация массовых чисел
− 95 и 139.
Рис. 9.5
Отношение числа нейтронов к числу протонов в ядре U
235
равно
1,55, в то время как у стабильных элементов, имеющих массу, близкую
к массе осколков деления, это отношение 1,25
− 1,45. Следовательно,
осколки деления сильно перегружены нейтронами и неустойчивы к β-
распаду
− радиоактивны.
В результате деления высвобождается энергия ~ 200 МэВ. Около
80 % ее приходится на энергию осколков. За один акт деления образует-
ся более двух
нейтронов деления со средней энергией ~ 2 МэВ.
В 1 г любого вещества содержится Дж 109
132
⋅=mc . Деление 1 г
урана сопровождается выделением ~ 9⋅10
10
Дж. Это почти в 3 млн раз
превосходит энергию сжигания 1 г угля (2,9⋅10
4
Дж). Конечно, 1 г урана
обходится значительно дороже 1 г угля, но стоимость 1 Дж энергии, по-
лученной сжиганием угля, оказывается в 400 раз выше, чем в случае
уранового топлива. Выработка 1 кВт⋅ч энергии обходилась в 1,7 цента
на электростанциях, работающих на угле, и в 1,05 цента на ядерных
электростанциях.
Благодаря цепной реакции процесс деления ядер можно сделать
самоподдерживающимся. При каждом делении вылетают 2 или 3 ней-
трона (рис. 9.6). Если одному из этих нейтронов удастся вызвать деле-
ние другого ядра урана, то процесс будет самоподдерживающимся.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 110
- 111
- 112
- 113
- 114
- …
- следующая ›
- последняя »
