ВУЗ:
Составители:
36
никеля. На рис. 3.2 изображена схема опыта (А – электронная пушка,
В – детектор излучения) и на рис. 3.3 – динамика дифракционного от-
ражения электронов при изменении ускоряющей разности потенциалов.
Рис. 3.2 Рис. 3.3
Если ускорять электроны электрическим полем с напряжением U,
то они приобретут кинетическую энергию e
U
=
К (е – заряд электрона),
что после подстановки в равенство (3.1.4) числовых значений даёт
U
26,12
λ =
. (3.2.1)
Здесь U выражено в В, а λ – в Å (1 Å = 10
–10
м).
При напряжениях U порядка 100 В, которые использовались в этих
опытах, получаются так называемые «медленные» электроны с λ
по-
рядка 1 Å. Эта величина близка к межатомным расстояниям d в кри-
сталлах, которые составляют несколько Å и менее, и соотношение
d
≤
λ
, необходимое для возникновения дифракции, выполняется.
Кристаллы обладают высокой степенью упорядоченности. Атомы в
них располагаются в трёхмерно-периодической кристаллической ре-
шётке, т.е. образуют пространственную дифракционную решётку для
соответствующих длин волн. Дифракция волн на такой решётке проис-
ходит в результате рассеяния на системах параллельных кристаллогра-
фических плоскостей, на которых в строгом
порядке расположены рас-
сеивающие центры. Условием наблюдения дифракционного максимума
при отражении от кристалла является условие Вульфа–Брэггов:
λ
θsin2 nd
=
, (3.2.2)
здесь θ – угол, под которым падает пучок электронов на данную кри-
сталлографическую плоскость (угол скольжения), а d – расстояние меж-
ду соответствующими кристаллографическими плоскостями.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 34
- 35
- 36
- 37
- 38
- …
- следующая ›
- последняя »
