Электромагнетизм. Кузнецов С.И. - 65 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

65
,P
∆
1
J
1
∑
=
=
n
i
im
V
rr
(6.3.2)
где
im
P
r
– магнитный момент i-го атома из числа n атомов, содержащих-
ся в объеме ∆
V.
Для того чтобы связать вектор намагниченности среды J
r
с током
микро
I , рассмотрим равномерно намагниченный параллельно оси цилин-
дрический стержень длиной
h и поперечным сечением S (рисунок 6.3,
а). Равномерная намагниченность означает, что плотность атомных
циркулирующих токов внутри материала
микро
I повсюду постоянна.
а б
Рисунок 6.3
Каждый атомный ток в плоскости сечения стержня, перпендику-
лярной его оси, представляет микроскопический кружок, причем все
микротоки текут в одном направлении – против часовой стрелки (рису-
нок 6.3, б). В местах соприкосновения отдельных атомов и молекул (
А,
В) молекулярные токи противоположно направлены и компенсируют
друг друга. Нескомпенсированными остаются лишь токи, текущие
вблизи поверхности материала, создавая на поверхности материала не-
который микроток
микро
I , возбуждающий во внешнем пространстве
магнитное поле, равное полю, созданному всеми молекулярными тока-
ми.
Закон полного тока для магнитного поля в вакууме можно обоб-
щить на случай магнитного поля в веществе:
),(µldB
микромакро0
II
L
+=
∫
r
r
(6.3.3)
где
микро
I и
макро
I – алгебраическая сумма макро- и микротоков сквозь
поверхность, натянутую на замкнутый контур L.
Как видно из рисунка 6.4, вклад в
микро
I дают только те молекуляр-
ные токи, которые нанизаны на замкнутый контур L.

Страницы