ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
79
электрод с плоской или мало изогнутой поверхностью. Напряженность
электрического поля на поверхности острия с радиусом кривизны r и
потенциалом U относительно анода равна
.
r
U
E =
При
мм10
~
2−
r
и В10
~
3
U , В/см, 10~
6
E что приведет к появле-
нию слабого тока, обусловленного автоэлектронной эмиссией с поверх-
ности катода. Сила эмиссионного тока быстро нарастает с повышением
разности потенциалов U. При этом катод специально не разогревается,
поэтому эмиссия и называется холодной.
С помощью автоэлектронной эмиссии принципиально возможно
получение плотности тока ,А/см 1010
286
÷ но для этого нужны эмитте-
ры в виде совокупности большого числа острий, идентичных по форме
(рисунок 6.4), что практически невозможно, и, кроме того, увеличение
тока до 10
8
А/см
2
приводит к взрывообразному разрушению острий и
всего эмиттера.
Рисунок 6.4
Плотность тока АЭЭ в условиях влияния объемного заряда равна
(закон Чайльда-Ленгмюра)
,A/cм10
282/3 −
≤= EAj
где
2/12/3
0
2
ε
9
4
−
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
= rE
m
e
A – коэффициент пропорциональности опреде-
ляемый геометрией и материалом катода.
Проще говоря, закон Чайльда-Ленгмюра показывает, что плотность
тока пропорциональна
2/3
E
(закон трех вторых).
Током автоэлектронной эмиссии при концентрации энергии в мик-
рообъемах катода до 10
4
Дж⋅м
–1
и более (при общей энергии 10
−8
Дж)
может инициироваться качественно иной вид эмиссии, обусловленный
взрывом микроострий на катоде. При этом появляется ток электро-
нов, который на порядки превосходит начальный ток –
наблюдается
взрывная электронная эмиссия (ВЭЭ). ВЭЭ была открыта и изучена в
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 77
- 78
- 79
- 80
- 81
- …
- следующая ›
- последняя »
