Молекулярная физика. Термодинамика. Кузнецов С.И. - 48 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

48
к увеличению их длины свободного пробега. При достаточно большом
разрежении столкновения между молекулами относительно редки, по-
этому основную роль играют столкновения молекул со стенками сосуда.
В состоянии высокого вакуума уменьшение плотности разряженно-
го газа приводит к соответствующей убыли частиц без изменения
><
λ
.
Следовательно, уменьшается число носителей импульса или внутренней
энергии в явлениях вязкости и теплопроводности. Коэффициент пере-
носа в этих явлениях прямо пропорциональны плотности газа. В сильно
разряженных газах внутреннее трение по существу отсутствует.
Удельный тепловой поток в сильно разряженных газах пропорцио-
нален разности температур и плотности газа.
Стационарное состояние разряженного газа,
находящегося в двух
сосудах, соединенных узкой трубкой, возможно при условии равенства
встречных потоков частиц, перемещающихся из одного сосуда в дру-
гой:
><>=<
2211
υυ nn , где n
1
и n
2
– число молекул в 1 см
3
в обоих со-
судах;
><
1
υ и ><
2
υ – их средние арифметические скорости.
Если Т
1
и Т
2
– температуры газа в сосудах, то предыдущее условие
стационарности можно переписать в виде уравнения, выражающего
эффект Кнудсена:
,
2
1
2
1
T
T
P
P
=
где P
1
и P
2
– давления разряженного газа в обоих сосудах.
Вопросы создания вакуума имеют большое значение в технике, так
как, например, во многих современных электронных приборах исполь-
зуются электронные пучки, формирование которых возможно лишь в
условиях вакуума. Для получения различных степеней разряжения при-
меняются вакуумные насосы, позволяющие получить предварительное
разряжение (форвакуум) до ≈ 0,13 Па,
а также вакуумные насосы и ла-
бораторные приспособления, позволяющие получить давление до
13,3 мкПа – 1,33 пПа (10
–7
– 10
–14
мм рт.ст.).

Страницы