Оптические методы в информатике. Лантух Ю.Д. - 48 стр.

доли ответвляемой в соседний волновод интенсивности. На рисунке 3.5 (б)
представлено распределение амплитуд электрического поля излучения, распро-
страняющегося по соседним волноводам.
      В интегрально оптическом исполнении могут быть и пассивные оптиче-
ские элементы типа линз и призм. При создании этих элементов локальное из-
менение показателя преломления, а следовательно и хода световых лучей дос-
тигается локальным изменением толщины элемента. Известно, что при распро-
странении света в объеме какого-либо слабо поглощающего вещества скорость
          c
света v =   зависит от его показателя преломления n . В тонкопленочных же
          n
                c
волноводах v =     , где n * -фазовый коэффициент замедления волны. n * за-
               n*
висит от материала волновода и граничащих с ним сред, а также от типа рас-
пространяющегося по волноводу колебания (моды). При переходе из тонкопле-
ночного волновода с коэффициентом n1 * в волновод с коэффициентом n 2 *
изменяется направление распространения света, т.е. свет преломляется. Закон
преломления света аналогичен закону Снеллиуса:
                           sin(i1 ) n 2 *
                                    =     = n * = f (d , n ) .
                           sin(i 2 ) n1 *

      Коэффициент замедления n * изменяется в зависимости от толщины
пленки (явление "волноводной дисперсии" -чем толще пленка, тем больше n * ),
и от ее показателя преломления n . Поэтому, если волновод выполнен из одно-
го материала, но имеет разную толщину, то при переходе света из области с
толщиной d1 в область с толщиной d2, направление распространения света из-
меняется (рисунок 3.6 а).




                                 Рисунок 3.6

132