Курс общей физики. Лазарев А.П - 50 стр.

                                          50
         С пособность         ра зличны х вещ еств       к       на м а гн
                                                                        r ичива нию
 ха ра к теризую т ещ е век тором интенсивности на м а гничива ния J 0 , к оторы й
 ра венвек торной сум м е м а гнитны х м ом ентов всех а томr ов, содержа щ ихся в
 единице объ ем а вещ ества . В ек тор на м а гничива ния J связа н с век тором
                                          r
 индук ции собственного м а гнитного поля B собст. соотнош ением
                     r                r
                     Bсобст. = µ 0 J .                                             (5)
 И з (1), (3) и (5) следует, что
                  r r      r             r       r
                  B = B0 + Bсобст. = µ 0 H + µ 0 J .                                (6)
                    r
 И та к , век тор J ха ра к теризует м а гнитн   rое поле, созданное м а гнитны м и
 м ом ента м и а том ов вещ ества ; век тор H ха ра к теризуетr м а гнитное поле
 ва к уум а , созда нного ток а м и в проводник а х; век тор B ха ра к теризует
 результирую щ ее м а гнитное поле, т.е. поле, созданное и ток а м и в
 проводник а х, и м а гнитны м и м ом ента м и а том оввещ ества .
         Д ля диа м а гнетик ов µ < 1 , для па ра м а гнетик ов - µ > 1. В обоих
 случа ях величина м а гнитной проница ем ости µ не за висит от
 на пряженности м а гнитного поля H и близк а к единице.
         У ф ерром а гнетик ов µ >> 1 и за виситотна пряженности H внеш него
 м а гнитного поля. С ростом H м а гнитна я проница ем ость сна ча ла бы стро
 возра ста ет, достига я м а к сим ум а , а за тем ум еньш а ется, приближа ясь при
 очень сильны х полях к зна чению µ = 1 .
 П оэтом у в ф ерром а гнетик а х м а гнитна я индук ция уже не будет
 пропорциона льна на пряженности внеш него м а гнитного поля. П ри
 сра внительно небольш ой величине на пряженности H H индук ция
 достига ет довольно больш ого зна чения BH , после чего она изм еняется
 сла бо, т.е. на ступа етк а к бы ее на сы щ ение.
                                Е сли в ф ерром а гнетик е, на сы щ енном , на прим ер,
                 В              до состояния BH (рис.3), на ча ть ум еньш а ть
         Вн             1       на пряженность внеш него м а гнитного поля H , то
               2                индук ция B будет та к же ум еньш а ться. О дна к о
         Вост
                          Н     ее  ум еньш ение будет происходить не по к ривой
        3           6           1-0, а по к ривой 1-2 гра ф ик а на м а гничива ния.
      –Н с 0       +Н с Н н П ри H =0 ф ерром а гнетик не ра зм а гничива ется
             5 –Вост            полностью - в нем сохра няется оста точна я
4                               м а гнитна яиндук ция Bост. .
                                П олное ра зм а гничива ние (к рива я 2-3) на ступит
                    Рис.3       лиш ь в том случа е, если к обра зцу приложить
 внеш нее м а гнитное поле H = − H c , т.е. поле противоположного зна к а . Э та
 на пряженность м а гнитного поля на зы ва ется к оэрцитивны м полем .
 Д а льнейш ее увеличение м а гнитного поля противоположного зна к а
 вы зовет индук цию          - BH обра тного на пра вления (к рива я 3-4) и