ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
19
Лабораторная работа № 4
ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА МЕСТНОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ
ПРИ НОРМАЛЬНЫХ И КАВИТАЦИОННЫХ ТЕЧЕНИЯХ
Основные сведения
Гидравлические потери (потери полного напора, или удельной энергии)
могут быть двух видов: потери на трение по длине и местные потери.
В данной работе рассматриваются местные потери напора, обусловлен-
ные так называемыми местными гидравлическими сопротивлениями. Послед-
ние представляют собой местные изменения формы и размера русла, вызываю-
щие деформацию потока и связанные с нею дополнительные вихри.
Простейшими местными сопротивлениями являются расширение, суже-
ние и поворот русла (трубы). Более сложные сопротивления представляют со-
бой комбинации перечисленных простейших.
В данной работе проводятся испытания местного гидравлического сопро-
тивления, в качестве которого используется так называемая трубка Вентури
(рис. 9). Она состоит из сопла плавно сужающего поток и диффузора постепен-
но его расширяющего.
Местные потери напора чаще всего пропорциональны квадрату расхода,
поэтому их величину принято определять пропорционально скоростному напо-
ру по формуле Вейсбаха
h
V
g
м
2
2
, (12)
где:
V
- средняя по сечению скорость в трубопроводе, в котором установлено
данное местное сопротивление, если же трубопровод меняет свое про-
ходное сечение, то скорость необходимо взять в трубопроводе с мень-
шей площадью сечения;
- безразмерный коэффициент пропорциональности, называемый коэф-
фициентом потерь или коэффициентом сопротивления.
Коэффициент
определяется в основном формой местного сопротивле-
ния и для данного сопротивления в большинстве случаев является величиной
примерно постоянной. Однако в тех случаях, когда в местном гидравлическом
сопротивлении поток сужается, как, например, в трубке Вентури, коэффициент
сопротивления может оказаться зависящим от абсолютного давления жидкости
в суженном сечении.
Дело в том, что в месте сужения скорость потока увеличивается, а давле-
ние уменьшается, и, если абсолютное давление в этом месте приблизится
к давлению насыщенных паров или сделается равным этому давлению, то
p
абс
p
нп
19 Лабораторная работа № 4 ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА МЕСТНОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ ПРИ НОРМАЛЬНЫХ И КАВИТАЦИОННЫХ ТЕЧЕНИЯХ Основные сведения Гидравлические потери (потери полного напора, или удельной энергии) могут быть двух видов: потери на трение по длине и местные потери. В данной работе рассматриваются местные потери напора, обусловлен- ные так называемыми местными гидравлическими сопротивлениями. Послед- ние представляют собой местные изменения формы и размера русла, вызываю- щие деформацию потока и связанные с нею дополнительные вихри. Простейшими местными сопротивлениями являются расширение, суже- ние и поворот русла (трубы). Более сложные сопротивления представляют со- бой комбинации перечисленных простейших. В данной работе проводятся испытания местного гидравлического сопро- тивления, в качестве которого используется так называемая трубка Вентури (рис. 9). Она состоит из сопла плавно сужающего поток и диффузора постепен- но его расширяющего. Местные потери напора чаще всего пропорциональны квадрату расхода, поэтому их величину принято определять пропорционально скоростному напо- ру по формуле Вейсбаха V2 hм 2g , (12) где: V - средняя по сечению скорость в трубопроводе, в котором установлено данное местное сопротивление, если же трубопровод меняет свое про- ходное сечение, то скорость необходимо взять в трубопроводе с мень- шей площадью сечения; - безразмерный коэффициент пропорциональности, называемый коэф- фициентом потерь или коэффициентом сопротивления. Коэффициент определяется в основном формой местного сопротивле- ния и для данного сопротивления в большинстве случаев является величиной примерно постоянной. Однако в тех случаях, когда в местном гидравлическом сопротивлении поток сужается, как, например, в трубке Вентури, коэффициент сопротивления может оказаться зависящим от абсолютного давления жидкости в суженном сечении. Дело в том, что в месте сужения скорость потока увеличивается, а давле- ние уменьшается, и, если абсолютное давление p а б с в этом месте приблизится к давлению насыщенных паров p н п или сделается равным этому давлению, то
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 17
- 18
- 19
- 20
- 21
- …
- следующая ›
- последняя »