Методические указания к лабораторным работам по курсу "Основы физики лазеров". Летута С.Н. - 32 стр.

      где K 0 - линейный коэффициент усиления (коэффициент усиления мало-
го сигнала),
          FS = hν 2σ и при записи подынтегрального выражения учтено воз-
можное изменение формы импульса I ( t , z ) по мере распространения вдоль на-
правления Z .
      Уравнение (2.38) в общем виде не решается. Изменение формы импульса
по мере его усиления может быть проанализировано путем численного реше-
ния (2.38). Преимущественное усиление передней части импульса приводит к
постепенному по мере усиления перемещению максимума импульса по перед-
нему фронту в направлении распространения усиливаемого излучения. Вели-
чина перемещения определяется характером переднего фронта исходного им-
пульса. Перемещение максимума препятствует сжатию импульса. Поэтому при
нелинейном усилении сокращаются только импульсы с достаточно крутым пе-
редним фронтом.

               2.5 Описание экспериментальной установки
      Для измерения коэффициента усиления инверсной среды в работе приме-
няется установка схема которой показана на рисунке 2.1.
      Установка включает в себя задающий лазер 1 (ЛГН-107). С помощью это-
го лазера все элементы установки располагаются соосно. Стеклянная пластинка
2 отводит часть излучения лазера на фотодиод 3. Сигнал с этого фотодиода по-
дается на один из входов осциллографа 7 (С 1-114). Проходя через инверсную
среду 4 (это активный элемент газового He-Ne лазера с блоком питания 5) уси-
ленное излучение попадает на фотодиод 6. Сигнал с этого фотодиода поступает
на второй вход осциллографа 7.




           Рисунок 2.1 Блок-схема экспериментальной установки
                         (пояснения в тексте).




38