Радиоактивность. Левин М.Н - 19 стр.

UptoLike

Составители: 

Рубрика: 

19
далее. После внутренней конверсии атомом испускаются рентгеновские
кванты , возникающие при переходе одного из наружных электронов на К - или
L- оболочку на место вылетевшего электрона, и электронов Оже. На рис.6
представлен β - спектр изотопа ртути
80
Hg
203
, включающий непрерывный спектр
электронов β-распада и конверсионные пики с К, L и M электронных оболочек .
Участие электронных оболочек в
конверсионных переходах приводит к тому,
что время жизни соответствующих изомеров
зависит (хотя и слабо ) от химического
состояния превращающихся атомов.
Вероятность внутренней электронной
конверсии уменьшается с увеличением
энергии перехода . При очень малых энергиях
перехода внутренняя электронная конверсия
для тяжелых ядер может быть запрещена
энергетически. Интенсивность процесса
внутренней конверсии характеризуется
величиной α
к
, равной отношению
вероятности ω
е
испускания конверсионного
электрона к
вероятности ω
γ
испускания γ -
кванта: α
к
= ω
е
/ ω
γ.
При энергии возбуждения ядра превышающей энергию, соответствующую
удвоенной массе электрона, становится возможным процесс парной конверсии,
при которой ядро теряет свое возбуждение испуская пару -электрон и позитрон.
Аналогично внутренней конверсии парная конверсия характеризуется
величиной α
π
, представляющей отношение ω
π
-вероятности испускания
электронно - позитронной пары к ω
γ
: α
π
= ω
π
/ ω
γ
. Парная конверсия не
связана с атомными электронными оболочками и может проходить на ядре
лишенном атомных электронов. Вероятность парной конверсии растет с ростом
энергии перехода .
ЛИТЕРАТУРА
Основная литература
1. Савельев И . В . Курс общей физики: Учеб. пособие для студ. втузов: В 5
кн./ И .В .Савельев . М .: Астрель: АСТ , 2001.- Кн. 5: Квантовая оптика.
Атомная физика. Физика твердого тела. Физика атомного ядра и
элементарных частиц.-368 с.
2. Мухин К.Н. Экспериментальная ядерная физика: Учеб . для вузов: В 2 кн./
К .Н . Мухин.-М .: Энергоатомиздат, 1993.- Кн.1: Физика атомного ядра,
ч.1. Свойства нуклонов, ядер и радиоактивных излучений.-376 с.
3. Мухин К.Н. Экспериментальная ядерная физика: Учеб. для вузов: в 2 кн./
К .Н . Мухин -М .: Энергоатомиздат, 1993.- Кн.2: Физика элементарных
частиц.-399 с
Рис. 6.
β-спектр изотопа ртути
80
Hg
203
                                             19
далее. После внутренней к онверси и атомом и спуск аю тся рентгеновск и е
к ванты , возни к аю щ и е при перех оде одного и з наружны х элек тронов на К -и ли
L- оболочк у на место вы летевш его элек трона, и элек тронов О же. Н а ри с.6
представлен β-спек тр и зотопа ртути 80Hg203, вк лю чаю щ и й непреры вны й спек тр
элек тронов β-распада и к онверси онны епи к и сК , L и M элек тронны х оболочек .
                                          У части е      элек тронны х       оболочек       в
                                          к онверси онны х перех одах при води т к тому,
                                          что время жи зни соответствую щ и х и зомеров
                                          зави си т (х отя и слабо) от х и ми ческ ого
                                          состояни я        превращ аю щ и х ся      атомов.
                                          В ероятность           внутренней элек тронной
                                          к онверси и уменьш ается с увели чени ем
                                          энерги и перех ода. При оченьмалы х энерги ях
                                          перех ода внутренняя элек тронная к онверси я
                                          для тяжелы х ядер может бы ть запрещ ена
                                          энергети ческ и . И нтенси вность процесса
                                          внутренней к онверси и           х арак тери зуется
                                          вели чи ной       α к,    равной      отнош ени ю
                  Ри с. 6.               вероятности ωе и спуск ани я к онверси онного
    β-спек тр и зотопа ртути 80Hg203     элек трона к вероятности ωγ и спуск ани я γ -
                                         к ванта:     α к = ωе/ ωγ.
     При энерги и возбуждени я ядра превы ш аю щ ей энерги ю , соответствую щ ую
удвоенной массе элек трона, станови тся возможны м процесс парн о й к о н в ерс ии,
при к оторой ядро теряет своевозбуждени еи спуск аяпару-элек трон и пози трон.
А налоги чно внутренней            к онверси и     парная к онверси я х арак тери зуется
вели чи ной α π, представляю щ ей отнош ени е ωπ -вероятности и спуск ани я
элек тронно-пози тронной пары к ωγ : α π = ωπ / ωγ . Парная к онверси я не
связана с атомны ми элек тронны ми оболочк ами и может прох оди ть на ядре
ли ш енном атомны х элек тронов. В ероятностьпарной к онверси и растет сростом
энерги и перех ода.

                                      Л И Т Е РА Т У РА

                                 О сновнаяли тература

   1. Савельев И .В . К урс общ ей ф и зи к и : У чеб. пособи е для студ. втузов: В 5
      к н./ И .В .Савельев. М .: А стрель: А СТ , 2001.- К н. 5: К вантовая опти к а.
      А томная ф и зи к а. Ф и зи к а твердого тела. Ф и зи к а атомного ядра и
      элементарны х части ц.-368 с.
   2. М ух и н К .Н . Э к спери ментальнаяядернаяф и зи к а: У чеб. д  лявузов: В 2 к н./
      К .Н . М ух и н.-М .: Э нергоатоми здат, 1993.- К н.1: Ф и зи к а атомного ядра,
      ч.1. Свой ства нук лонов, ядер и ради оак ти вны х и злучени й .-376 с.
   3. М ух и н К .Н . Э к спери ментальная ядерная ф и зи к а: У чеб. для вузов: в 2 к н./
      К .Н . М ух и н -М .: Э нергоатоми здат, 1993.- К н.2: Ф и зи к а элементарны х
      части ц.-399 с